Chapter 13.
Chapter 13. 중력 중력 (Gravitational Force) (
Kepler 법칙
1 2
12 2
F G m m r
= r
uur $
= − GMm
U r
2 3
I: Elliptical motion II: =constant III: ∝
dA dt
T r
중력 중력
중력 중력 potential energy potential energy
Newton 중력법칙
1 2
12 2
F G m m r
= r
uur $
11 2 2
11 3 2
6.67 10 /
6.67 10 /
G N m kg
m kg s
−
−
= × ⋅
= × ⋅
입자 1에 작용하는 힘 (중력)
1 2
21 12
2 ( )
F F G m m r
= − = r −
uur uur $
입자 2에 작용하는 힘 (중력)
공 껍질정리 (Shell Theorem)
균일한 껍질 물질은 마치 모든 질량이
중심에 모여있는 것처럼 외부 입자를 끌어당긴다.
(질문)
사과와 지구가 당기는 힘의 크기는 서로 같다.
사과가 떨어질 때,
지구 표면에서 본 사과의 가속도와
사과 표면에서 본 지구의 가속도는 같은가?
중력과 중첩원리
총 n 개의 입자가 함께 있을 때, 어느 하나의 입자가 나머지 입자로부터 받는 중력은 개개의 입자가 따로 있을 때 받는 중력을 더한 값과 같다
1, 12 13 13 1
1 2
net n
n
i i
F F F F F
F
=
= + + + + +
= ∑
uur uur uur uur uur
L uur
1
1 2
F d F
G m m r
=
=
uur ∫ uur
$
유한한 크기의 물체가 입자 1에 작용하는 중력
(단,
r
은 질량중심간의 거리 벡터)지표면 근처에서의 중력
가정 : 지구는 질량이 M인 균일한 공, 자전운동 무시
지구중심에서 거리 r 인 곳에 있는 관성질량 m 인 물체의 운동방정식
2
2
= ⎫ ⎪ ⇒ = ⎬
= ⎪ ⎭
g g
F G Mm GM
r a F ma r
: 중력가속도
실제로는 위치마다 약간 다르다.
중력법칙
운동법칙
지구의 자전에 의한 무게의 변화
지구 내부에서의 중력
균일한 껍질은 내부에 있는 입자에 아무런 중력도 작용하지 않는다.
즉, 중력의 백터 합은 0 이다.
보기문제 13-4.
지구중심에서 거리 r 인 곳에 있는 질량 m 인 물체가 받는 중력?
단, 지구의 밀도는 균일하다고 하자.
물체가 받는 중력은, 반지름 r 인 공 속에 든 물질 M’ 에 의한 것이므로,
F = − K r uur r
따라서, 와 같이 용수철에 매달린 것과 같이 왕복운동을 한다.
M’
중력 위치(퍼텐셜) 에너지
지구에서 무한히 먼 곳에 정지해 있던 질량 인 물체가, 지름 방향으로 계속 인력을 받으며 중심으로부터 거리 인 곳 까지 가져오자.
중력이 한 일 만큼, 물체는 운동에너지를 얻고, 이는 중력 위치에너 지의 감소량과 같다. 즉, 지구에서 떨어진 곳에서의 중력 위치에너지는
중력은 보존력 : 물체가 P에 이르는 동안 중력이 하는 일은 경로에 상관없이 모두 같다.
중력의 유도 :
dU d GMm GMm
F = − = − ⎛ ⎜ − ⎞ ⎟ = −
무한히 먼 곳을 “0” 으로
지구 탈출속력
지면에서 위로 쏘아 올린 물체가 다시 떨어지지 않고 계속 솟아오르게 할 수 있는 초기속력
무한히 먼 곳에서의 중력 위치에너지는 0 이고, 운동에너지의 최소값은 0 이므로, 역학적 에너지 (운동에너지 + 중력 퍼텐셜 에너지) 보존에 의해,
행성과 위성: Kepler 법칙
1. 궤도 법칙
: 태양계 행성의 궤도는 모두 태양을 한 초점으로 하는 타원2. 면적 법칙
: 행성과 태양을 잇는 선이 단위 시간에 쓸어 가는 면적은 일정3. 주기 법칙
: 행성의 주기의 제곱은 궤도의 긴 반지름의 세제곱에 비례dA
dt = 일정
2 3
T ∝ r
* I. Newton
1665년 (23세)에 중력법칙 제안
Kepler 제 1 법칙 :
모든 태양계 행성의 궤도는 태양을 한 초점으로 하는 타원
a :
긴 반지름,b
: 짧은 반지름,k
: 타원은 +1, 포물선은 0, 쌍곡선은 -12
1 b
2e k
= − a
이심률 (eccentricity) :
Kepler 제 2 법칙 :
행성과 태양을 잇는 선이 단위 시간에 쓸어 가는 면적은 일정
※ 실질적 내용은 각운동량 보존법칙
dA
dt = 일정
dA
dt = 일정
Kepler 제 3 법칙 :
행성의 주기의 제곱은 궤도의 긴 반지름의 세제곱에 비례
태양의 중력을 받아 반지름 r 인 원을 따라 등속 원운동하는 행성의 운동방정식
따라서
2 3
T ∝ r
Summary
Kepler 법칙
1 2
12 2
F G m m r
= r
uur $
= − GMm
U r
2 3