진통--즉 압축상태와 희박상태의

<톨 歸>

Peter Ladefoged , Elements 01 Acoustic Phonetics ,

The University of Chicago Press, 1962, 1967, pp.v+118

金 韓 坤

(서 울 大 學 校)

홉聲의 연쿠는 옴성이 물리적 현상이기 때문에 자연과학적 방엽의 도웅올 빌어야 한다.

음성학을 자연과학 특히 물리학적 방법을 벌어서 연구하는 것을 實險홉聲學( experimental phonetics) 이 라 부르는데 홉響홉聲學 (acoustic phonetics) 은 설협옴성학중에셔도 아주 중요

한 분야로 등장하게 된 것이 최근의 음성학계의 동향이다.

음향옴성 학은 옴성 을 물리 적 현상인 옴파 (wave) 로서 분석 하는 학문이 다. 따라서 그 이 혜를 위하여는 물리학의 한 분야인 波動論 (wave theory) 의 기초롤 알아야 하며 一股홉훌훌 에 대 혜 서 도 알아야 함은 울롤이 다. 또한 홉響分析홉 (sound spectrograph 또는 sound spectrum analyzer)1 률- 주요기계로 사용하기 까닭에 이 기계의 전기적 구조와 원라도 어 느 정도 이해하여야 한다. 여기에 소개하는 Ladefoged 의 「음향옴성학 입운」윤 위의 세가

지 중애서 첫밴째의 波動꿇율 중십으후 옴향옵성학의 기초를 소상히 다루고 있다. 옴향옵 성학이 우리 나라애 아직 널리 소개되어 있지 않A으로 먼저 이 책의 내용울 요약 소개하

고 다읍에 筆者의 소갑올 간단히 몇마다 적을까 한다.

본문은 7章으로 나뉘어 있고 부록으로 Glossary 와 해설이 붙은 書誌가 따른다. 본운은 章別로 1. Sound Waves (옴파)， 2. Loudness and Pitch(홉의 a휠꿇과 高低). 3. Quality (음질)， 4. Wave AnalysisC波形分析). 5. Resonance(共振)， 6. Hearing(청취). 7. The Production of Speech (發話過程)로 되어 있다. Glossary 에는 중요한 술어의 간략한 정의 또는 설영이 있으며 書誌에는 3 권의 책과 3 펀의 논문이 소개되어 있다.

1. Sound Waves(pp.~1-12) 에는 소리를 왜 波動으로 보는가를 중심￡로 음파의 성잘에 대해 극히 기본적인 설명을 하였다. 저자 Ladefoged 는 소리는 순간적， 유동적 그리고 변 화하는 것이어서 다루기가 힘들 것이묘로 사랑의 청각기판을 먼저 생각해 봄이 도웅이 된다고 한다. 귀의 구조와 기능부터 생각해 봄으로써 윗인가 좀 더 구체적인 이야기를한

i 우리 나라에는 서울大훌않 語훌뻐究所에 최초로 sound spectrograph 가 1968 년 11 월 1 일애 들에 왔다. 이 기 계는 Kay Electric Company 의 Sonagraph 6061B 라는 오렐이 다.

- 7 1 -

nerves connectcd t。

auditory sens^:ltion are;

。fthe brain

'cone chain / ^/

eardrurn

、mr,er ear filled with liquid mlddle ear

m

•

’

. F

야 ‘

Fig. 1. 1 수 있다는-것이다.

귀 의 쿠조는 Fig. 1.1 과 같다. 外耳 (outer ear) 의 공간을 통하여 공기 에 암력 이 가해 지 연 귀구멍의 맨끝 中耳 (middle ear) 에 위치한 없은 향뺑(eardrum) 이 그 압력에 따라 움직 인다. 압력이 낮아지변 또 고막은 그대로 제자리 쪽으로 되돌아 간다. 고막에는 骨連結 (bone chain) 이 內耳 (inner ear) 와의 사이에 붙어 있어서 고막의 웅직임을 內耳에 담겨 있는 액 체에 전달한다. 內耳에 연결된 청각신경은 액체에 전달된 그 진동의 자극을 뇌에 선달하 여 사랑이 소리를 느끼게 된다. 그러므로 소리(sound) 란 청각기판을 통하여 청각신경을 자극하는 공기의 진통이라고 정의할 수 있다. 音훌훌톨學은 이러한 공기의 진동을 주요 대상으로 옴성을 연구하는 학문이다.

공기의 진동인 음은 그 振動 根源뻐(sound source) 가 있어야 말생한다. 가령 예를 들어 룹又의 끝을 치연 진통올 이르킨다. 이 진동은 주변의 공기 알맹이에 압력의 변화로서 선 해 낀다. 홉又의 가지가 밖으로 내어 미는 순간에는 압력이 높아지며(이것을 훌縮狀應 compression 이 라 함) 안으로 꾸불어 지 는 순간에 는 압력 이 낮아낀다 (이 것은 精홉狀應 rarefaction 이라 함). 흡잦 주변 공기의 이러한 압력변화는 거리가 옐어진 곳의 공기 알 맹이에 즉시 전달되는 것이 아니라 압력은 변화에 따라 진동하고 있는 알맹이에 |憐援한 다른 말맹이에 전달되며 다음에 또 그에 인정한 알맹이에 전달되는 과정을 밟게 된다.

(이 책 에 는 없는 술어 이 나 이 런 현상을 빼播 promulgation 이 라 한다. ) 그러 나 각 알맹 이 는 압력의 변화에 따라 左右로 웅직일 뿐 얄맹이 자체는 먼 거리를 옮겨 가는 것이 아니 다. 바꾸어 말하면 어느 알맹이의 웅직임 즉 진동은 인접한 알뱅이에 전달되나 알맹이 자

체는 한 곳올 중심으로 左右로 웅직이고 있올 뿔 그 진동법위흘 벗어나셔 다른 자리로 옮 겨 가지는 않는다. 천파되는 것은 진통 근원체의 진통과 거의 같은 모양의 공기 알맹이 의

진통--즉 압축상태와 희박상태의

교체의 반복--뿐이다. 이런

현상올

우리는 훌홉 (sound wave) 라 한다.

옴파현상은 그라프로 Fig. 1. 5 와 같이 나타낼 수 있다. 공기중의 어느 한 자리의 압력

o

^에이

Tlmeln

-‘ ‘

^econd

‘

Fig. 1. 5

002

은 옴파의 현상에 따라 높아졌다 낮아졌다 한다. 이 압력의 변화률 華盧輪에 표시하고시 간의 흐름을 水平輔에 표시하연 Fig. 1. 5 와 같은 그라프를 얻게 된다. 이 읍파는 0 초로 부터 압력이 오르기 시작하여 0.0025 초에 최대가 되었다가 0.005 초에 다시 0 이 띈다.

그 다옴으로 0.0075 휩、에는 압력이 0 야하로 최하점까지 내려 갔다가 0.01 초의 순간에는

다시 0 으로 되돌아 간다. 여기에서 주의할 것온

이

그라프의 설명은 大氣의 압력은 고 려에 넣지 않은 것이다.

이런 그라프는

눈에 보이지 않는 현상의 圖表化이묘룩

하나의

방펀야냐，

이런

그럼에서

우리는 波形이란

개녕을 가질 수 있다.

옵의 근원은 그진동상태 가 다를 수 있으으로 그 음파의 표시도 각기 다를 수 있고 그에 따라서 그라표에 나타나 는

옴파의 형태가

다룰

것이다.

그라표상의

이런 형태를 어느 옴의

波形 (wave form) 이

라고 말해 두고 그 밖에 저자가 든

여러가지 예와

설명은 생략한다.

2. Loudness a.nd Pitch(pp.13-21)에는 제목 그대로 옴의 꿇꿇과- 高低의 정체를 밝히 고

있다. 여러가지 다흔， 악기의 소리를 들어 보면 우리는 소리라는 것이 세가지 점에서 서로 구별됨을 느낄 수 있다. 첫째 어 떤 소리는 뎌 작고 어떤 소리는 더 크게 느껴진다.

둡해 한 옴이 다른 읍보다 뎌 높게 또는 낮게 들린다. 세째 어느 음。l 다른 음과 그‘륨質

이

달리

느껴지는 것이 있다， 가령 바이올린의

C옴과

피아노의

C 옴이

달리 들리는 것과 같은 경우가 그러하다. 본장에서는 이 셋중 처옴 두 구분을 다루고 있다.

Fig. 2.1을

보연 위의

波形과

아래의 파형은 a'a" 의

거리가 b'b" 의 거리의 갑절 걸。1

인 것을 제외하고는 꼭 같읍올 알 수 있다. 이해 a

’

a" 냐 b'b" 의 거리를 이 그라프가 냐 타내는 각 波動의 훌빼 (amplitude) 이라 부른다. 즉 위의 파동은 아래의 파동에 비해 그 振!團이 二倍이다. 우리가 音의 홉혈(loudness) 의 차。l 률 느끼는 것은 음파의 振l圖에 좌우 된다. 그러나 진폭이 갑걸 늘면 그만큼 갑철이나 크게 느껴지는 것은 아니다. 즉 옴의 행

.‘

1

””‘‘,‘

느〈

.

@

o

^{.01 에Z 서03}

Time In seconds

‘

‘‘‘‘a‘‘‘‘

‘-<

Fig. 2.1

꿇은 진폭에 그대로 비례하지는 않다 2 또한 실지 언어에서는 옴파의 진폭이 시간에 따라 순간순간 달라진다. 진폭은 진동의 根游、體의 웅직임이 크연 그에 따라서 커칠 것은 물론 이나 근원체의 진폭이 아무리 플지라도 그 파통은 용기흘 媒介體로 가지므로 (물물 공기 만이 옴의 매개체가 되는 것은 아니냐 日常의 장황에서는) 공기의 알맹이 차체도 根源、과 의 r거리에 따라 진폭이 다르며 鼓鷹의 진폭도 제나름의 것이 된다. 그러나 다른 조건。1 일정하다연 진폭 근원체의 진폭이 커지연 따라서 歲體의 진폭도 커질 것은 물물이다.

Fig:

2.3 을 보연 위에 설명한 진폭이란 점에서는 두 파동이 같다. 그러냐 위 파통은

2 이에 대해서는 6. Hcaring 에 자세한 성영이 있다.

O.01C즉 100 분의 1)초 동안에 압력이 한벤 올라갔다 원상복귀하고 다음에 한벤 떨어졌다 가 다시 원상복귀하여 a' 點에 이르렀옴을 볼 수 있는 반연에 아래 파동에는 그런 과정이 같은 0.01 초 동안에 3 회 반복되었음을 올 수 있다. 위 파동의 시작에서 a' 까지나 아래 파동의 시작에서 a 까지를 한 周期 (cycle) 라 한다. 위 파동은 0.01 초에 한 주기이으로 1 초에는 100 회의 주기가 반복되며 아래 파동은 갇은 0.01 초에 3 주기가 반복되으로 1 초 동안에 300 주기 가 된 다. 이 같이 1 초동안에 파동이 진동하는 周期數률 ，.，波.Cfrequency)

라고 부르며 cps(cycles per second)단위로써 나다낸다. Fig. 3.3 의 위 파동은 100 cps, 아래

‘‘‘‘‘‘‘‘‘‘

느〈

o

^.01

Time in

‘

^.cond

‘

‘‘ 3--

‘‘‘‘

느〈

Fig. 2.3

파동은 300 cps 이 다. 우리 가 훌의 홉低 Cpitch) 라고 하는 것 은 이 周期數의 많고 석 음에 좌 우된다. 주파수가 많으연 높이 들리고 적어지연 낮게 들리는 것이다 가령 A옵의 音又를 때리연 처옴에는 소리가 크나 점차 약해져서 마침내는 소리가 벚는다. 그러나 음의 높이

3 옴의 때{똥感은 영일"ðJ 말하연 주파수에만 전적으로 좌우되는 것이 아니략 振랩의 영향도 약간 방 는다. 6. Hearing 참조.

그 이유는 홉又의 ‘진폭은 시간에 따라 (에너지가 소모 일정하여 변함이 없기 까닭이다. 어떤 진동 根源 변화가 없게 들렌다.

들지 만 주파수는 440cps 로 는 일정하여

되어) 줄어

體의 진동 주파수는 그 근원체의 걸이， 彈力 또는 양찢張度， 그 몽의 부파 등에 따라 결정 된다. 대개 어떤 근원체이건 각기 자체의 고정된 주파수와 波形이 있다.

3. QualitY (PP. 22-23) 는 옴 이 구별되는 세가지 요소--꿇꿇， 高低， 音質--중에서 맨 마지 막요소에 대한 章이다. 음질의 규명은 이 셋중에서도가장힘드는것이며 옴향옵성학의 중심부라고 할 수 있다. 옴질의 차이를 연구한다는 것은가령 바이올련의 c 옴과 피아노의

c

옴이 鐘꿇 이 외의 점에서 어떻게 다른가， 또는 같은 높이와 세기로 발옴띈 (iJ 와 (aJ가 어 떻 게 다른가 등올 규영 함을 말한다. 지 금까지 우리 가 보아온 Fig.

1.

5

,

Fig. 2.1

,

Fig. 2.3

것으로 모든 파동중에서 흔히 듣는 음파는 그렇게 간

같은 그라표의 파형은 數學的으로 正鉉波 (sine wave) 라 일컴는 그 파형아 가장 간단한 - 것이닥 . 그러나 우리가 일상생활 에

g」그””U」(나 느〈

.03 .04

.02

....L

Time in seconds

o

.01

Fig. 3.1

단한 것이 아니라 Fig.3.1 이나

Fig.

3.3 처럼 복잡한 파형율 이룬다. 진동 근원체가 이와

예를 들어 설명할 수 있다. 팽팽히 당

같이 복잡한 진동을 하는 이 유를

Fig.3 . 2

와 같은

듀 ... …;과i파융맏~파피파:>1

Fig. 3.2

[:>1 u In aught

l

’

n

”v

m v

·빼

’

~~'L l뺀\ r \ J꺼 r、 ，.찌

u 1 ^{μ 냉 광 냉}

0

•.

^{.01 .02}

Tlme In ~ond‘

Fig. 3.3

~

’

⁰⁰ cps.

’ 판~d이앙vηtI\Pνn암감

Fig. 3.4

100 cps.

5OV-• ,?s

닝 。

Fig. 3.5

긴 효을 챙기연 단순한 진동을 하는 것이 아니라 어느 순간얘는 實線으로 그런 것과 같은 위치얘 있고 또 다른 순간에는 정선으로 표신한 것과 같은 위치에 놓인다. 뾰의 운동이 이 렇게 복잡하므로 그 진동의 종합효과는 공기 중에

Fig.3.1

과 갇이 복잡한 진동올 준다.

正꿇波가 아년 이러한 복잡한 형태의 옴파를 우리는

• •

波 (com이ex wave) 라 부른다.

Fig.3. 3 은 저자 Ladefoged 자신의 모옴

[;)], [u],

[i] 의 파형이다.

몽일한 파형의 反復

--즉 周期--은 세 경 우에 다

每 0.01 초의 시 간간격 마다 있으므로 주파수는 100 cps

임을

알

수있는데 [;)]에는 0.01 초간격의

큰파형안에

비교적 작은 봉우리가 5 개 (즉 1

초

에 500 회) 있고 ， [u] 에는 작은 봉우려가 2 개 (즉 1 초에 200 회)， [i] 에는 착은 파형이 約 35 개가량(즉 1 초에 3， 500 개)이 있옴을 볼 수 있다. 이 해 우리는 [;)]에 큰 파형의 주파 수

100 cps

와 작은 파형 의 주파수

500 cps

의 두 !成分이 들어 있 고

[u]

는

100 cps

와

200 Cps, [iJ 는 100 cps 와 3 ， 500cps 의 성분이 들어 있다고 가정해 본다. 가령 여기서 [;)]의

成分주파수 100 cps 와 500cps 가 正홉波라고 가정하고 (Fig. 3.4 에 표시) 이 두

파동올 合

成하연 Fig.3

.

5 의 實編과 같은 파형이 이루어진다. 여기

점선으로 표시한 두 파형은 Fig.

3.4 의 껏과 같은 것이다. 그런데 100 cps+500 cps 의 결과로 나타난 實線의 _파형은 Fig.

3.3 의 [;)] 파형과는 다르므로 [;)]가 100 cps 와 500cps 의 正鉉波를 成分으로 _{한 슴$.'dt.}

라는 결흔을 무조건 내랄 수는 없게 두고 Fig. 3.5 의 복잡파는 일정한

되었다. 더 자세한 규명은 4， 5章에서 하묘로 놓아 주기 에 따라 반복되 는 빼뼈.했波 (periodic complex

wave) 임에 주의해야겠다.

• ^fVYV fVrπrl뺑!’!빽

.005 - ' - Time In “‘。nd‘

Fig. 3.6

.01

음파에 는 이 런 周期的

波動(periodic wave)

이

외

에 Fig.

3.6 과 같이 그 周期를

밝힐 수 없 는 파형이 있다(이 예는 [s] 임). 本홈에는 없 는 말이나 이같이 주기를 밝힐 수 없는 아 주 복잡한 파동올 빠홉波 (random wave) 라 부른다· ‘ 음성과 관련하여 생 각하연 대개로 周 期波는 모음이며 훌L雜波 는 자옴이라 할 수 있다. 그러나 이것은 극히 개략적인 얘기지 그

리 간단히 말할

수는 없 다 . 이 밖에 亂雜波가 아난 非周期波 ( non.repetitive wave)와 사람

의 聲帶에서 발생되는 파형의 설명이 있으냐 4

,

5 ， 7 장에 자세히 나오므로 생략한다.

4. Wave Analysis(pp.34-54) 는 5, 7 장과 더 불어 3 장의 옴질 에 대 한 본격 척 이 론의 확장이다. 3 장에서 우리는 두 正鉉波를 슴成하연 複雜波가 이루에지는 것을 보았다. Fig.

3.4 의 100 cps 와 500 cps 의 正鉉波를 합성 하연 Fig. 3.3 [:>J 의 파형 이 얀되 고 Fig.3.5 처 럼 된 이유는 충분한 수효의 正鉉波를 사용하지 않았기 까닭이다. 즉 바꾸어 말하면 충분 한 수효의 正鉉波를 그 진폭과 주파수를 적절히 조켈하여 합성하연 어떤 파형도 만들어

야 μ」、"7즈과 켜‘\ ι(\

\ J \ι/ \ J

;00 CPS 江륙--/씬 η n ^η

l ;‘ \ ^{1 .} V \ ) V V

<omplcx w ;ave

Fig. 4.1

합성으로

쉬운 까닭으로， 어려운 복잡파 수학자 Fourier 가 1822 년 에

보고 成分(正鉉波)分析 수 있는 것이다. 따라서 꼭잡고}를 몇개의 정현파의

방법은， 정현파가 훨씬 단순하고 성질올 규명하기가 연구를 가능하게 해 주는 것이다. 이런 분석법은 프랑스의 낼

하는

발견한 것으로 푸리에分折(Fourier ana]ysis) 이 라 부른다.

복잡파의 어느 순간에 있어서의 壓力의 값은 그 成分正鉉波의 업력의 總和와 같다. 가

령 Fig. 4.1 에서 어느 파동이나 X 輔 線上의 짧은 正常압력올 나다낸다. x輪보다 윗쪽

은 정상보다 높은 압력， 아래쪽은 청상보다 낮은 압력이다. 시간 X 점의 순간에 있어 복잡 파의 압력표시 d 는 100 cps 의 압력 a, 200 cps 의 암력 b, 그리고 300 cps 의 압력 -c 의

y 접에서는 -g= -e+O+f 로서 마이너스(-)로 나타 그 값이 正常압력-즉

총

l r

느’」

;

。n시 이 또 든

화d=a+b-c 로 나타난다.

振 펴l위 주로 볼 예 0- 이 기 까닭이 다. 여 기 서 우리 는 욕장파의 파형 이 그 成分正鉉波들의 수효， 주파수， 진폭등의 영향올 받게 됨올 짐작할 수 있다.

또 한가지 파형에 영향을 마치는 것으로 位相 (phase) 이 있다. Fig.4.5 의 100, 200, 300

순간에

200 cps 는 y 의 남은 물론이다.이 얘 0 이

Scvc。AE。9』。

!vi

‘

“=<‘

E

< 100 200 300

Frequeocy 10 cp

‘-

Fig. 4.2

g

m -R

g

a .

홉

N

Frequency in cps.

Fig. 4.4

옹 §

0 ,..,

”“zωt。，“E。u‘。ω!)그】-죠E〈

100 cp

‘-

뼈대‘ F\ /"'\. /"'\. /"'\. /

vl \ / \ / \ . / \ /

complex wave

o

•

Fig. 4.5

cps의 파형 을 Fig. 4.1 의 100, 200, 300 cps 와 u] 교해 보면 그 주파수， 진폭이 다 꼭 같

은 파형임을 알 수 있다. 다만 차이접은 Fig.4.1 에서는 세 成分正鉉波가 동시에 0 에서

시작하여 양력이 요르기 시작하도록 시간을 맞추었으냐

Fig.

4.5 에서는 시간 O 향(즉 시

작)의 순간에 100 cps 파는 그 압력이 올라가기 직전의 0 에 있고 200 cps 는 최고봉에， 300

cps 는 내려가기 직전의 0 에 있옴을 알 수 있다. 즉 Fig.4.1 과 Fig.4.5 는 주파수냐 진 폭은 갇은 成分波들을 합성했 a 나 그것들을 합성하는 시간판계가 다른 것이다. 그 결과

된 것이다. 각 성 Fig. 4.5 에서 전혀 다픈 피-형이

Fig. 4.1 과 로 그 합성 파-인 복잡파는

{立相(phase) 이 다료다 우리는 이 성운파간에

분파간의 이와 같은 시간差가 있는 판계를

차이로 생긴 복창파는 그 파형 고 한다. 아주 흥미로운 사실은 사람의 귀는 이련 位相의

복잡파는 사실이 다. 즉 Fig. 4.1 의 100+200+300 cps

옴질로 듣는 같은

이 다를치라도

복잡파와 그 파형 이 전혀 다름에 도 불구하고 둘이 똑같은 Fig. 4.5 의 100 + 200 + 300 cps

L r

딴

없이 성분파로 분석해 음으로 들리는 것이다. 이것은 사람의 귀는 파형에 상판

變成文法(

transformational-generati ve

grammar) 의 입 장에 서

말이 된다. 餘談이지만 이것은

폴혜 表面構造(surface structure) 는 비 록 다를지 라도 深層橋造 (deep structure)가 같으면 갇

파형의 複雜 말이다.

은

돗의 문장이 되는 것과도 흡사한 현상이어서 흥마롭

다.

여기서

두 다른

波를 표연쿠조에 13

1 유하고， 그성분파를 심층구조에

¹³

1 유하여 생각해 본다는

Fig. 4.1

이 나

Fig. 4.5

의 成分正鉉波를 분석 해 내 놓으면 다음으로는 그의 記述이 문제 된다. 첫해로 복잡파의 주기를 결정하는 것은 두 경우에 있어서 다

100 cps

임을 볼 수 있

S @

3 -죠 E

<

900 1.α)0

’,

¹⁰⁰

Frequency in cps.

Fig. 4.10

s

,

s i

-‘

r _C

<

1 ，0<찌 1. 100

Fig. 4.11 900

주기 (따라서 주파수)플 결정 하는 成分正鉉波 는 오든 구성成分 波 중에

훌音周波(ft) ({undamental (requency)라고 한다. 즉 기음주파수는

基홉i(fundamental)을 제외한 다른 주파수의 成分 주파야다.

다. 이처럼 복잡파의 서 가장 낮은 주피아며

이 두 경우에 다 100 cps다. 成分波중에

整數倍의 기옴주파수의

fg.좁은 부른다.

을 倍품(하아모닉， harmonics)이라

第二{숍홉 (the second harmonic)

,

300 cps 는 第三倍 홉 (the third harmonic)으로 부른다.

성 분파의 記述은 위와 갇은 주파수의 분석뿐 아니라 각 성분주파의 진폭을 밝혀 야 한 다. 진폭올 각기 선분의 걸이로 표시하연

Fig.

4.2 C本橋

p.81

참조)와 같이 된다 · ‘ 또한

Fig.‘4.4 는:本積 p.76 의 Fig. 3.1 과 갇은 파아노홉의 복잡파를 成分正鉉波의 주파수와

힌 리 치

터

J

|

Fig.4.1 과 Fig.4.5 의 경우 200 cps 는

Frcqu<;"ζy

‘ - )

Time - + -

치 런 히

터

J

Time |

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•

...

Frequency

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Frequency Time

‘‘그””ι‘《‘

‘--‘

Fig. 4.12

‘

Fig. 1.2 는 Fig. 4.1과 fig. 4.5와 갈이 행대가 다른 ·두 꽉잡파의 스씌트렁이다. 양자는 복장 파의 파형은 달라도. 그 成分g가 같옴은 이c) 말한 >'r와 갇으으로 스펙트럽이 Fíg. 4.2처령 똑 같다.

진폭으로 표시한 것이다. 이와 같은 표시--즉 성분파의 周 ilHI~域上의 分布와 그 진폭의 표시--를 어느 홈의 스펙트럽(spectrum) 이라 한다. 스팩늑럼은 음길의 연구에 가장 중 요한 위 치 플 차지 하는폐 그 진폭은 總對뼈가 이-난 相對떤가 문제 띈 다. 즉 모든 成分波의 진폭이 같은 비융로 커지띤 디만 그 종합진폭(즉 합성된 복잡파의 진폭， 따려서 제 2강에 서 섣영한 그 띔의 週렀)얀이 커질뿐 -놔집파의 파형(따라서 음질)은 떤하지 않는디. 파행 에 영향을 끼치는 것은 成分波 상호간의 정-대적 진폭 81율의 변화와 주파수의 떤화이다

지금까지는 일정한 시간 간격을 두고 같은 파헝이 안꼭되는 l허期後雜i&:의 ζ느펙트럼分씨f 만·을 실 영 했 다. 그러 나 모든 파동-이 다 주기 적 인 것 은 아니 으로 非周期波(nou-periodic wave)도 문-석찰 수 있어야 한다. Fig. 4.12 의 죠1-측에 있는 파-쟁을은 윗쪽 짓.!:.!..다 아래쪽의 것이 띈씬 급히 진폭이 좋어 二는 것임을 괄 수 있냐. 이와 같이 만꼭걱이 아니고 진폭이 출어 가는 현상을 制減(damping)이 라고 부르며 制減짜 (damped wave) 도 周期波와 마찬가 끼로 成分正鉉波로 분석할 수가 있다. Fig. 4.12바흔 쪽 스펙트럼이 보여주는 바와 같이 재갑작용은 그것이 심하연 십할수록--즉 制減波가 빨리 시드는 것일수록 성분파 (즉倍 홉)의 수효가 많아지며 각 성분파간의 진폭差가 줄어서 접선￡로 표시한 表像(envelope) 의 경시-가 완만해지며 {쉰흡이 넓은 주파수 帶域을 덮는다. Fig. 4.10은 제갑작용이 심한 어느 제감파의 스꾀드럼。l다. 스펙트럼 倍품이 -봅시 인접하여 있무묘로그정접을 쭉 연결 히-연 Fig. 4.11 과 같은 表像 (envelope) 을 얻 게 되 며 제 김 파의 스펙 특럼 을 이 처 럼 그 表俊 으로써 표시한 것올 훌훌스펙트럽 (continuous spectrum)이라고 한다. 그와 달리 編으로 표시한 것 (Fig. 4.2, Fig. 4.4, Fig. 4.10등)은 線分스펙트럽(line spectrum) 이라 한다.

스젝트럼分析은 周期波나 주기파에 제감작용이 결려 있는 제강파에만 적용되는 것이 아 니라 Fig. 3. 6(본고 p.79) 에서 본 바와 같은 난잡파에도 적용할 수 있다. Fig. 3.6 의 [sJ흡 파형을 스돼트럼分析하여 連總스펙트렴으로 나타내연 Fig. 4.14 (a) 와 갇다 같은 마찰 읍類라도 [\]음은 Fig. 4.14(b) 와 같이 스펙트럼分布가 더 낮은 주파수帶에 걸쳐 있음을 괄 수 있다. [sJ 와 디]를 잘 귀를 기우리고 들어 보면 후자가 전자2i..다 더 낮은 소피로 들 리는 것은 스펙트럼分布기 이처럼 더 낮은 쪽에 있기 까닭이다.

5. Resonance (pp.55-70) 는 제목 그대로 共振현상에 대한 章이다. 共振현상은 음향의 연구에 있어 빼놓을 수 없는 현상으로 시-람의 옴성도 쨌빨의 각도에서 볼 때 共振현상이 다1만히 풍요한 역할을 한다. 홉 X 플 깨려서 말진케 히고 손에 그대로 들고 있으연 소리

5 {立相도 또한 ìJll形에 영향윤 주냐 귀의 경음각용에는 영향이 없옴은 이야 말한 마와 강다. 1940

年끼에 윤어 R. K. Potter 7~ sound spectrograph 략고 불리우는 스펙트럼분석기의 제삭엠윷 고안한 이 후 스펙트럼올 끼계적우교 송이 위에 C성구적 기록으로 냥킬 수 있게 되었다 사울大學校 語쩔 liff究 fífi 에 듬어 온 음향운석기도 그련 원피의 기계다.

6 lIlL 雅ì&z (random wave) 나 띤화가 심한 때減IlIl Cdamped wave) 는 성분주파플이 너우 인선해 있어서 짧分스엑E럼 표시가 벤거러우어 실용가지도 다툴 것이 없￡묘로 보몽 迎짧스펙트럼으로써 표시한다.

2.000 4.000 ^6.α)()

Fig. 4.14(8)

2 ，α)() .f，αm 6 ，α)() 8，αm 10，α)()

Fig. 4.14(b)

가 멸로 크게 냐지 않는다. 그러나 책상 위 같은 곳에 놓으면 그 소리가 훨씬 커진다. 그 까닭은 홉又의 진동이 책상에 전달되어 책상도 홉又의 진동에 따라 진동하기 때문이다.

이처럼 어느 불체가 다른 울체의 진동에서 에너지를 얻어 따라 진동하는 현상을 共振(또 는 共 q않 resonance) 이 략 한다.

어떤 물제가 충격을 받았올 애 本觸 p.84 Fig. 4.12 의 맨 아래 파형과 같이 진동한다 연 그 스펙 트렴 은 바릎쪽에 표시 된 바와 같다. 여 기 서 點線으로써 나타낸 表像 (envelope)

올 Fig. 4.11 과 같이 나다내며 이것을 連續스펙트럼이라 부른다는 것은 이마 말한 바와

같다. 어떤 울체는 그의 진동을 나타내는 連續스펙트럼에 따라 共振도 한다. 다시 바꾸어

말하연 Fig. 4.11 과 같은 振動특성을 가진 물체는 共振에 있어서도 1 ， OOOcps. 에는 가장

찰 공진하고 900 cps. 나 1

,

100 cps. 에는 죠금 벌 공진하며 양펀 가장자리로 나갈수록 공진

。l 약해진다. 그리하여 어느 불체의 振動스펙트럽은 그대로 共嗚의 상태도 나타내기 때운

에 Fig. 4.11 과 같은 通總스펙트럼올 共振性~커어브 (resonance curve) 라 한다.

ι m -

‘@ 700 800 900 1,000

Fig. 5.3

600 700 800 900 1.0(얘

Fig. 5.4

600 700

!J",,--_ •

800 900 μ0잉

Fig. 5.5

어 떤 共嗚體 (resonator) 의 共振持뾰커 어 브가 어 떤 영 향을 미 치 는가를 Fig. 5.3, Fig. 5.4,

Fig. 5

.5 에서 살펴 본다

.

가령 Fig.

5

.3 처럼 진폭이 갇은 많은成分正鉉波로 이루어진 어

떤 륨을 Fig. 5.4 와 갇은 共振特性을 가진 공명체를 통과시키연 그 出力 (out-put) 은 Fig.

5.5 와 같이 띈다

.

그 까닭은

이

마 설영한 바와 같이 어떤 공명처l 는 入力 (

input)波

에 대 하여 그 共振特性에 따라서 만 共振히기 때문에 入力이 13]

록 Fig.

5.3 과 같이 동일한 진폭 의 成分으로 이 루어 졌 더 라도 각 성 분주파수는 각기 따른 共振상대 를 거 쳐 나오므로 F

ig.

5. 5 와 같이 되는 것 이 다 . 이때 이 공영체는 共振持性이

800

cp s 에서 춰대로 共振합을 괄 수 있는데 이

最大共振주파수를

이

공영체의 共振周波數

(resonant freque

ncy) 라 한다.

그러나 共振將性은 共振周波數만으로써 표시되는 것이 아니리 공진주파수를 중심 한 그 챔·찌값의 福。

l

운개된다. 가령 Fig. 5

.

4 에서 800 cps 가

공진주파수

이으로 최고의 진폭을 나타내는데， 진폭이 이 최고진폭의 70. 7 %까지 내려가는 點을 장으먼 커어브上에 水zf點

o 로써 표시 한 700"-'900 cps 멈 위 가 된 다. 70.7%를 잡는 근거 는 이 點이 힘 (power) 으로

보아서는

공진주파

수의 半 (0 .

5) 에 해당하기

까닭이다

.

이와 같이 70.7%의 진폭엄위를 주 파수대역에서 측정한 것을， 즉 공영체의 有썼周波數帶의 福을

帶域福

(handwidth) 이라 부 른다

.

대역폭은 주파수를 단위로 한다. 가 령 Fi

g.

5.6 은 세개의 다른 공영체의 주파수特 性(휴은 共振特性커 어 브)의 例。l 다

^• 공

진주파수 (resonati ng frequency)

100 cps 의 꽁명

체 는

95-105

200

‘ ---

’

^75-225

300

Fig. 5.6

~OO

soo

600

3S~SSO

대역

폭

이 10 싸이

클

이며

, 공진주파수 200 cps 의

공명채는 대역

폭

50 싸이

플， 450 cps 의 공 영 체 는 200 싸이 쿨의 帶域福(bandwidth) 을 가진 것 들이 다.

지금까지 우리가 생각해 본 것은 피아노나 홉짖와 같은 물체

였

다

.

이런

물체들과

마찬

가지로

空氣의 럼

이도 진동을 이 르킬 수 있다

.

가령 Fig. 5

.

7 과

감은 실험판 속에 불을 점차로 채워 가며 홉짖를 울려

시험판 주둥이에 가까

이 대연， 불이 어떤 水摩에까지

랐을

때 가장 잘 공진을 이 르키는 것을 들을 수 있다 . 이것은 가장 찰 -울리는 그 水灌 떼 판속

에

담긴 空혔柱가 흡又의 주파수외-

갇은 진동을 이르킬 수 있는

상태가 되었기 까닭이다.

-<

tuning (ork

r.olul':",‘n o( air

water tap

F^iG. 5.7. A typicallaboratory arrangement f^Ol producing a vibrating column of air.

만일 이 런 管이 양쪽이 다 터졌고 벽에 꽂혀서 벽 양쪽에 있는 空間을 연결하고 있으며 그 어느 한쪽에서 옴이 발생했다고 가상하자. 그 홉의 주파수가 이 管의 共振주파수와 같 아겼을 때는 역의 반대쪽 空間에 훌이 가장 잘 전달된다. 반대로 만일 한쪽 공간의 흡이 그 管의 共振을 일으킬 수없는 주파수연 반대쪽 공간으로 전달이 안된다. 어느 공영체가 이처럼 그 주파수持住에 따라 어떤 주파수의 홉은 전달하고 어떤 주파수는 통과시카지 않 는 경 우에 이 련 공명 체 를 훌훌 필 타 (acoustic δIter) 라 한다. 어 느 필 타가 통과시 쳐 주는 周波數의 l偏을 역시 그 필타의 쉬뚱域~홉이라 한다. 이 경우도 帶域|偏은 그 필타가 통과시카 는 최대 振福의

70.7%

범위로 잡옴은 울흔이다.

6. Hearing(pp.71-88)은 聽覺이 지 금까지 3

,

4

,

5 장에 서 설 명 한 파동을 어 떻 게 感知하 는가를 설영하고 있다. 앞에서 우려는 옴의 홈低가 주파수와 판련된다고 하였다. 그러냐 더 엽밀히 말하자연 진폭도 역시 조금은 高低感에 영향올 미친다. 대강 말하면 L500cps 以上겨 주파수에서는 진폭이 크연 홈低도 약간 높아지며 1

,

500 cps 以下의 주파수에서는 진폭이 커지연 소리는 약간 낮게 을린다. 그러나 진폭에서 받는 이런 高低感의 차이는 극 히 적은 것이기 때문에 심지상 무시해도 무방한 것이다.

음의 i훔低 (pitch) 는 더 상세히 살펴 폴 필요가 있다. 非周期波 (non-repetitive wave) 의 高低는 成分주파수의 總平k덩이 라고도 할 수 있는 것 에 좌우된 다. 가령 Fig. 6.1 과 같이

o

^{500 1.000}

Fig. 6.1

o .

.01 0()2

Time in seconds

100 Z여 300

Fig. 6.2

균형 이 잡한 스펙 특렴 을 가진 파동의 高低感은 가장 큰 진폭의 주파수(여 기 서 는 500 cps.) 에 좌우된다. 이련 주파를 훌훌추파수 (fundamental frequency) 라 한다.

반면 에 周期波 (repetitive wave) 의 홉低感은 같은 파형 이 반복되 는 周期에 따른 基홉周 波數에 좌우된다. Fig. 6.2 에서 100 cps 는 200 cps 나 300cps 成分보다 그 진폭은 훨씬 약하지만 합성된 복잡파의 파형은 0.01 초마다 반복되어 그 주기가 100 cps 와 같다. 즉 基 흡주파수가 100 cps 이므로 그만한 높이로 들렌다. 그런데 Fig.6.3 과 같은 복잡파를 성분 파로 倍륨분석해 보연 1

,

800 cps

,

2 ， α)() cps

,

2

,

200 cps 로서 가장 낮윤 成分 01 1 ， 800cps 이

o

.005

i b

Time In seconds

Fig. 6.3

.01

1.1없)0 2.200

•

2.000

다. 그러냐 복잡파가 만복되는 주기는 보는 바와 같이 每 0.005 초(즉 200 분의 1 초)이 다. 이것은 매우 흥tl] 로운 사실인데 사랑의 귀는 이런 경우에도복잡파의 반복주기인 200 cps 를 듣는다. 바꾸어 말하연 이 복잡파에 는 사실상은 그 成分에 基홉주파 (즉 이 때

200 cps) 가 없지만 귀는 그 높아의 흡을 듣는다는 말이 된다. Fig.6.2 를 보연 成分간의 주파간격이 100 cps 이며 Fig. 6.3 에서는 200 cps 임에 B]추어 볼 혜 사람의 귀가 듣는 基 홉주파수는 사실은 成分波간의 주파간격에 좌우됨을 알 수 있다.

高低感이 基홉주파수에 좌우된 것 은 알았으냐 高í1&1현이 그 주파수에 비 례 하는 것 은 이­

니라는 點이 중요하다. 엄밀한 척도는 아니지만 대체로 말하여 우리 청각의 高低感은 100 에서 1

,

000 cps 까지는 주파수에 비례하여 올라 가나 1 ， 000 에서 10

,

000 cps 까지는 高低

感과 주파수는 로가리듬的(logarithmic) 판계에 있다. 그라므로 가령 1, 500 cps 와 3,000 cps(1 대 2 의 비 율)과의 휩低差는 4,000 과 8,000 cps(역 시 1 대 2 의 비 율)과의 高低差와 같이 들렌다는 말이 된다

다옴으로 음의 a옳꿇(loudness) 은 이미 본 바와 갇이 진폭 (amplitude)에 좌우된다고 하였 다. 그러나 엄밀히 말하면 피-동이라는 것은 순간순간 그 진폭이 변하는 것이므로 윗올기 준으로 하여 힘월꿇과 판계되는 진폭이라고 할 것인가가 문제 된다. 이렌 진폭은 어떤 平均 {直여야 할 것이 집작되는데 。l 것은 수학척으로 좀 까다로운 것이므로 r.m.s.(=root mean square)라는 것을 쓴다는 것만 알아 두연 言語學徒에게는 족하다. 가령 Fig. 6.6 에서 보 자연 點線으로 표시한 것이 r. m.s. 값에 해당한다. 이 두 波행l의 경우에는 왼쪽 것이 마른 쪽 것보다 더 크개 들렌다는 것을 집작할 수 있다.

Fig. 6.6

음의 5옳꿇이 진폭의 r.m.s. 값에 좌우된다는 것은 알았지만 다옴으로 문제되는 것은 행렸 의 정 도가 문제 된 다. 週렸差의 정 도를 말하는데 는 r.m.s. 값으로는 안되 고 힘 (power) 의 비 교를 해야 한디. 힘은 진폭의 zp方이므로 진폭。1 2倍가 되면 힘은 4 倍， 진폭이 3 배가 되연 힘은 9 倍가 된다. 그러냐 청각은 힘에 닝l 폐하는 것이 아니라 로가려듬的이다. 음의 강약은 이 로가리듬比를- 벨 (bel)이란 단위로 잡고 이것올 10으로 나눈 데시뱉 (decibels)

로 냐타낸다. 가령

Power ratio between sounds

10 to 1 100 to 1 1 ,000 to 1

Common logarithm for the power ratío

1 2 3

Differences in decibels

10 20 30

과 같은 表로 생각해 보연 두 옴의 힘의 比가 10 倍연 로가리듬比는 1 이며 100倍이연 2

7 이 런 홈低感의 R 度로서 Koenig scale 과 mel scale 이 란 것이 있 A 냐， 본고에 서는 詳爾율 피 한다.

이며 1 ， 000倍이연 로가리듭比가 3 이므로 각각 10 데시벨， 20 데시벨 30 데시엘이 된다.

홉의 論꿇은 그 절대값이 문제되는 것이 아니다 相對값이 문제되으로 基準點만 잡으연 그 다옴은 相對{直로 계산한다. 기준점은 平方센치當 0.0002 다인 (dynes) 의 진폭과 平方센치當 10-⁶핫트 (watts) 의 힘으로 잡는다. 이 기준점에 해당하는 읍은 사람의 칭각으로써 간신히 들릴 정도의 크기이다.

홉質은 스펙 트럼 의 주파수 분포와 성 분주파수간의 상대 적 진폭차에 좌우된 다는 것 은 이 마 다 설명하였다. 다만 한가지 간단히 덧붙여 두어야 할 것은 어느 한 성분주파가 다른 성분주파보다 너무 강할 애에 약한 성분주파수가 전혀 들리지 않는 현상이 얼어냐는데 이 런 헨상을 은펴I (masking) 라고 한다. 이런 음의 옴질은 그 成分주파가 모두 다 음질에 영향을 주는 것이 아니무로 음질의 연구에 판련 있는 현상인 것이다.

7. Tbe Production of Speecb(pp.89-108) 는 흡響을 말음器管과 판련시켜 생각하고 있 다. 극히 요약해 말하연 말옴기판은 한 끝만이 열련 영과 같다고 생각할 수 있다. 器官 안의 공기덩이는 병속의 공기柱와 같이 그 렘有의 진동 또는 공진특성을 가낀다. 다만 차이 접 윤 영 은 空氣柱의 형 태 가 일정 함에 반하여 발음器管의 ~氣덩 이 는 調홉의 흉한化 (articulation) 에 따라 그 형태가 바뀌며 따라서 共振(또는 振動)特性도 바뀌는 點이다. 명 의 경우는 말진의 방법으로 명을 때려거나 주둥이에 바람을 불면 되는데 사람의 발옴기관 의 경우에는 목청이 윷려서 發振을 이르킨다. 목청의 진동파형은 Martin Joos 에 의하면 Fig.7.6 과 같다 이것을 개략적으로 생각하연 Fig. 7.7 과 같다. 이런 波形은 말옴器管 의 空氣柱에 충격 (tap) 을 주어 (영에 충격을 주어 발진시키듯) 發振을 이르키게 한다. 성 대가 그 자체의 주기에 따라 공기덩이에 충격을 줄 얘마다 공기럼이는 그 特有의 發振特 住에 따른 발진을 이 료키 으로 그 基홉주파는 성 대 의 주파수와 같으나 그 밖의 {숍흡은 공기 柱의 특성에 따라 달라지는 것이다. 그러나 이것은 母홉의 경우가 그렇고 子흡은 음에 따 라 여러가지 다른현상이 일어나으로 일률적으로 말할 수 없다. 그 밖에 설명이 많A 나 다 생략하고 그 다음으로 조읍기판과 스펙트렴과의 판련에 대한 저자의 설명을 소개한다.

Fig. 7.9 는 주어진 8 개 영어 단어의 母홉부분의 스펙트렴을 제 1. 2포요먼트만 표시한

것이다. 포오먼트 (formant)란 이마 설영한 바와 같이 복잡파를 스펙트럼分析했을 때 에 너지가 密集한 봉우리의 주파수帶 하냐 하나를 가리키는 말로서 단위는 물론 주파수로써 표시한다. 스펙트럼에서 가장 낮은 주파수의 포오먼트를 제 1폭오먼트， 그 다음의 포요연 트를 제 2 폭요먼트 ... 로 불러 한 복잡파의 포오먼트는 여러개가 있을 수 있다. Fig.7.9 는 各 母흡의 제 1. 2 표오먼특를 표시한 것이다. 이와 같은 포오먼트의 分布(즉 스펙트럼

8 Acoustic Phonetics, Language Monograph No. 23, Linguistic Society of America, 1948, pp. 38- 40. Fig. 7.6, Fig. 7.7, Fig. 7.8은 Joos 의 l京文에 있는 圖解그대로가 아니고 Ladefoged 가 그 내용 을 종합하여 안듭 것이다.

o

o

-‘ 01 Tlme In sec:ond

‘

Fig. 7.6

.01 Tl^{me In}

-‘ ‘

^ec:onds

Fig. 7.7

lIlllllliu ^{1I1l 11 1i 111111}

.02

-‘-

·따

分布상태)는 母흡의 옴질을 쿠열하는데 가장 중요한 指많 (cue) 가 되는 것인데， 이 分布상 태는 또한 조옴器뿔의 조음상태와 어떤 판련이 있다.

저자는 Fig. 7.9 와 같은 포오먼트의 分布를 다옴과 같이 조옴과 판련시켜 설영한다. 일

반적 으로 포오먼 트의 주파수는

CD

聲道[(vocal tract) 중의 최 대 마찰點의 위 치 ,@ 최 대 마 찰點에 있어서의 통로의 斷面穩，@ 입술의 위치의 3 요소에 따라 달라진다.

2.0<ψ

’.000

- - -

hce<l h

’

^{d hcod hod hod} howed hood who'd

Fig. 7.9

heed, hid, head, had 와 같은 낱말의 母홉에서는 제 1 포오먼특의 변화는 최대마찰접의 단 연적에 판련된다. 이런 母홉의 경우에는 단연적이

늘수록

제 1 포오먼특도 주파수가 을라 간다. hod, hawed, hood, who’d 같은 낱말의 모옴에서는 제 l 포요먼트의 주파수는 최대마

찰정의

위치에 좌우된다. 마찰점이

성대에서 멀어질수록 제

1 포요먼트는 주파수가 출어들 묘로 hod, hawed, hood, who’d 는 그 제 l 포요먼트가 그 순서 대 로 낮아지 는 것 이 다.

heed, hid, head, had 에 있어서는 제 2 포오먼트 역시 최대마찰접의 단면적에 좌우되는 데 제 1 포오먼특와는 안대로 단연석이 커질수록 주파수는 낮아진다. 그 제 2 포오먼특의 연화는 입술의 둥글어 집 (圓홈住 Jip roundìng) 에도 영향을 받는다. heed, hid, head, had, hod, hawed, hood, who’d 는 뒤 의 낱말로 갈수록 입 술이 둥글어 지 며 제 2 포요먼트도 따 라 서 정 접 낮아진 다. 후반의 너l 단어 hod, hawed, hood, who’d 에 서 제 2 포오먼 트가 낮어 지 는 것은 혀의 마찰접의 위치보다도 업술이 둥글어지는 것이 원인이 된 것이다. 또한 입 술이 둥글어지면 제 2, 3 포요먼트는 진폭도 착아진다.

이것으로써 Ladefoged 교수가 쓴 내용을 대개로 요약한 셈이다. 뽑評이라기보다 해설을 위주로 한 글이기 애문에 될 수 있는대로 자세히 쓰려고 노력했으나 지연판계도 있에서

생략한 부분이 많다. 끝으로 간단히 이 책을 著者가 뭇한대로 입문서로 폴 때 까다로운 내용을 이만큼 알기 쉽게 구체적 例를 우리 생활주연에서 많이 들어서 쓴 책이 없었다.

옴향옴성학이 언어학자에게는 접근하기 어려운 분야로 알려진 형켠에 바추어 보아， 이만 큼 알기 쉬우연서도 중요접올 고루 다룬 책을 쓴 저자에게 먼저 치하를 드리지 않을 수 없다. 그러나 옥에 티를 찾는 격으로 몇마다 할까 한다.

첫째로 이 책은 옴향옴성학의 이해를 도웅기 위한 목적 a로， 그라고 쉽게 쓰려고 너무 나 전심을 기울인 나머지 중요한 문제들의 정밀한 설명을 일체 피해벼렌 흠이 있다. 까다 로운 문제를 재마나게 쉽게 다루려는 교과서類가 다 그렇듯이 이 책도 역시 고도의 精密 과 正確을 요하는 옴향옴성학올 안일하게 다루려는 태도를 옥자에게 출까 염려된다.

둘째로 옴질의 抱짧가 되는 스펙트럼의 分布상태에 대해서 좀 더 상론하고， 스펙흐럼 (포오먼 트)과 調륨 (articulation) 과의 판계 도 이 책 에 서 저 럼 너 무 뼈式으로 처 리 하지 않았 A면 좋았올 듯하다. 그 까닭은 음향음성 학에 서 이 부분이 야 말로 스펙 트러 그럼 (spectro-

gram) ⁹_{을 이용한} 운야에서는 핵심을 이푸는 부분인데 口뾰 앞 부분의 오음은 최대마찰

점의 단면적에 제 1, 2포오먼트가 다 좌우되고 뒷 부분의 웹:흡은 마찰점의 位{直연화에 제 l 포오먼트가 좌우되며 제 2포오먼트는 원순성(圓탑性 lip-rounding) 에 좌우된다는 정 도로 지나치게 간략한 텃치로 끝내는 것은 初學뽑에게 요해를 주기 쉽다고 생각된다.

이러한 요소는 포오먼트의 분포와 관련은 되나 그것들이 포오멘트 분표와 1 대 1 로 직결되는 요소도 아니며 또 다른 설영도 가능하기 까닭이다. Ladefoged 의 설명에는 Stevens 와 House 의 영향이 두두러지게 보이는데 그플디 公式化된 합道 (idealized vocal tract) 의 計算{直에도 ro( 마찰정의 간격 단연적)， d

o

^{( 마찰접의 성}대로부터의 거리)， A/I(입 술 언저리의 단연적과 걸이의 比)의 3 요소가 있기는 하나 그 상호관계가 本핍의 설명처 럼 간단히 해영되는 것은 아니다 10

세째로 특히 좋았던 접 하냐는 성대의 Illit動 (pulse)을 波動으로 설명하지 않고 짧필의 ~ 氣柱에 振動을 이르키는 충격(tap) 으로 섣영한 點이다. 그렇게 함으로써 음성의 制減현장 (damping) 과 복잡파 따라서 스펙트럼과의 판계를 옥끼-가 이해하기 쉽게 되어 있다. 그

바로 뒤 에 Martin Joos 기. Fig. 7.7 파 같은 願動 뀔形波를 Fig. 7.8 과 같은 스펙 트럼 으로

분석하고 그런 스펙느럼이 !찮道라는 필타를 통하여 調홉된다고 설명한 方法도 소개하여 옴성 복잡파의 본질을 잘 터득시켜 주고 있다. 노련한 Ladefoged 다운 설영의 솜씨이다.

9 혼동하기 쉬운 용어흩 운영히 쿠멸해야 한다. 쇠-잡파월 성분파J;L 배응-운석한 경우 그 주파수햄 域上의 에녁지分布흘 스펙트럼(spectrum)이라 하며 그런 스펙특립을 운석해 내는 기계롤 움향분석기 (스펙트라그라프 sound spectrograph), 그리고 옴향분석기에서 만을어져 나오는 스엑트립의 기록을 스펙트러그회 (spectrogram)이 라 부흔다.

10 Kenneth N. Stevens and Arthur S. House, “Development of a Quantitative Description of Vowel Articulation" The Journal

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the Acouslical Society n/ America, VoJ. 27, No. 3, 488-493(1955). Reprinted in Ilse Lehiste, ed., Readings in AcolIstic Phonetics, The M.I. T. Press, 1967.

끝으로 Speech in the Laboratory 라는 장차 나올 책 에 서 옴향분석 기 (sound spectrograph) 를 상세히 다루겠다는 약속이 있으으로 기대되는 바가 크나 이 책의 독자가 꼭 기억해야 할 것 은 바 록 제 목은 Elements 01 Acoustic Phonetics 라고 되 어 있으나 이 Elements 률 옴향 옴성학의 초보라고 생각하기 보다 그 이혜를 위한 이흔적 배경의 초보로 고쳐 해석해야 겠다는 點이다. 이 책올 읽음으로써 바로 옴향음성학이 되는 것도 아니고 음성실협을 할 수 있게도 되어 있지 않다. 이 글의 序頭애서 이마 말한 바와 같이 옴향음성학의 이흔적 배경울 이해하는데 가장 중요한 부분인 波훌b論의 쉬운 解說이 바로 이 책의 내용이다.

복잡한 내용을 이만큼 읽올 수 있게 쓰는데 성공한 저자에게 다시 한번 拍手를보낸다.

(1968. 9. 30. 탈고)