7-5 온도에 의한 처짐
보의 온도에 의한 변화량은 다음과 같다.
( t l )
δ α = ∆
(a)(α : 열팽창계수 ∆t : 온도변화량 l: 봉의 원래길이)
그림 7-14 온도에 의한 보의 처짐
길이변화:
α(t
1-t
0)dx
길이변화:
α(t
2-t
0)dx
2 0 1 0
( ) ( )
h d ⋅ θ α = t − t dx − α t − t dx
2 1
( )
d θ α = t − t
(b)2 2
tan dy , 1 d y
dx dx
θ θ ≈ = ρ =
2
2 1
2
( )
d y t t
dx h
α −
=
2 2
z
d y M
dx = − EI
t2>t1으로 식 (7-28)로 되며 α(t2-t1)/h는 M/EIz에 해당한다.
2
2 1 2
( )
d y t t
dx h
α −
= −
2 1 2
1 2
( )
2 t t
y x C x C
h
α −
= − − + +
2 1
1
( )
dy t t
dx h x C α −
= − +
(c)
(d)
(e)
(f) (7-28)
∴
또, 구조물의 조건에서 식 (g)의 조건을 얻고 식 (h)가 된다.
2
2 1
1
(0) 0 : 0
( )
( ) 0 :
2
y C
t t
y l C l
h α
= =
= = −
①
②
2 1
( )
( 2 ), 2
dy t t
l x
dx h
α −
= −
2 1
( )
( )
2
t t x
y l x
h
α −
= − −
(g)
(7-29)
[예제 7-21] 길이 l, 높이 h인 외팔보가 윗면에 온도t1, 아랫면의 온도 t2를 받고 있다. 회전각θ(시계방향을 +) 와 자유단에서의 처짐 y를 구하라.
2 1
( t t )
y h
α −
′′ = −
2 1
1
( t t )
y x C
h α −
′ = − +
2 1 2
1 2
( )
2 t t
y x C x C
h
α −
= − − + +
풀이
2 1
( )
( ) t t
y l l
h θ = ′ = − α −
2 1 2
( )
( ) 2
t t
y l l
h α −
∴ = −
경계조건대입 y′(0)=0=C1 ∴C1=0
y(0)=0=C2 ∴C2=0 그림 21
7-6 불균일 단면보의 처짐
(1) 균일강도의 보
기본이론을 배우기 위하여 균일단면보를 사용하였지만 현장에서는 불균일 단면보인 다단보(stepped beam) 및 테이퍼보(tapered beam) 등이 널리 사 용되므로 이 경우의 처짐을 구하는 방법을 알아본다.
① 원형단면보(그림 5-18) : 0 3
d d x
= l
4
4 4 3
0 3 0
( ) ( )
64 64
z
d x x
I d I
l l
π π
= = =
2
2 4 3
0
( )
z z
d y M Px Px
dx EI EI EI x l
= − = =
(식 (5-28)에 의해)
그림 5-18 균일강도의 보
고정단의 지름
임의 단면의 지름
조건 :
자유단에서는
(a)
2 ),
( 3
2/3 10 3 / 4
C EI x
Pl dx
dy = + )
10
( 9
5/3 1 20 3 / 4
C x
C EI x
y = Pl + +
2 3 5 3
1 2
3 3
( ) 0 ( ) 0 : ,
2 5
y l ′ = 및 y l = C = − l C
2= l
5/35 3 l C =
4 3
4 3 2 3 2 3 5 3 2 3 5 3
0 0
3 9 3 3
( ), ( )
2 10 2 5
P Pl
y l x l y x l x l
EI EI
′ = ( − ), = − +
2
3
4/3 2/3 2/30
l x
EI l
y ′ = P −
2 3
0 0
3 3
0 : ,
2 5
B B
Pl Pl
x y
EI EI
θ
= = − =
0 3
5 3
EI
y
B= Pl
② 높이가 일정한 보(그림 5-19) : 0
x b b
= l
( 식 (5-29)에 의해)(b)
2 A
y l
Eh
∴ = σ
σ=Pl/(b0h2/6)
그림 5-19 균일강도의 보 (h가 일정한 사각형단면)
l I x l h
x b
I
zbh
00 3 3
12
12 = =
=
0 0 2
2
EI Pl l
EI x Px EI
Px dx
y d
z
=
=
=
2
0 0
( ), ( )
2
Pl Pl
y l x y l x
EI EI
′ = − − = −
20
) 2 ( l x
EI
y = Pl −
2 3
0 0
, 2
A A
Pl Pl
EI y EI
θ
∴ = − =
0 3