QM6.5
6.5 초미세구조 갈라짐
(Hyperfine Splitting)* 섭동 해밀토니안
1. 양성자와 전자의 자기 모멘트;
g
S
S [6.85]
[설명; 1) 자기쌍극자 모멘트와 각운동량 사이의 고전적 관계;
S
2) 전자의 자기쌍극자 모멘트와 스핀 사이의 관계;
S [6.60]
3) g-상수; 자기회전비율 관련, 고전 이론과 실제 값 사이의 비;
[6.60] 아래의 각주 11)
g
S
4) 양성자의 경우, ⇒ , g ⇒ g, ⇒ , ⇒ , S ⇒ S.
5) 전자의 경우, ⇒ , g ⇒ , ⇒ , ⇒ , S ⇒ S. 설명 끝.] (양성자는 세 개의 쿼크로 이루어진 복합 입자.
자기회전비율의 이론적 계산이 간단하지 않음. g의 측정값은 약 5.59.
전자의 g 값은 약 2.
양자 전기역학적 효과에 의해 2에서 약간 벗어남.(2⇒2.002...)) 2. 자기 쌍극자 가 만드는 자기장;
B
⋅
r [6.86]
[설명; 1) Griffiths, Introduction to Electrodynamics(3rd ed.), Eq.(5.90);
Bdip
m⋅rr m
mr (5.90) 2) 첨자 ‘dip’ 떼어내고, m ⇒ 하면 됨. 설명 끝]
3. 양성자 자기모멘트가 만드는 자기장과 상호작용하는 전자의 해밀토니안;
h f′
ge
S⋅rS⋅r S⋅S
g
S⋅Sr [6.87]
[설명; 1) 자기장 안에 놓인 자기쌍극자의 해밀토니안;
⋅B [6.58]
2) “전자의 자기모멘트”가 “양성자 자기모멘트에 의한 자기장”과 상호작용;
h f′ ⋅B B⋅ (1) 3) [식 6.86]을 이용하여
B
⋅
r (2)
4) (2) ⇒ (1)
h f′
⋅⋅ ⋅
⋅r (3) 5) [식 6.85]을 (3)에 대입;
h f′
g
S⋅
S⋅ g
S⋅
S
g
S⋅
Ser (4)
6) 공통인자 g
와
를 앞으로 뽑아 냄;
h f′
g
S⋅S⋅ S⋅S
g
S⋅Ser
7) 계수를 정리하고 를 뒤로 보내면 [식 6.87]이 된다. 설명 끝]
* 1차 에너지 보정
1. 1차 에너지 보정은 섭동 해밀토니안의 기대값;
h f
〈
S⋅S⋅ S⋅S〉
〈
S⋅S〉
[6.88]
[설명; 1) 1차 에너지 보정은 섭동 해밀토니안의 기대값;
h f h f′ (1)
2) [식 6.87]을 대입;
h f
〈
gpe Sp⋅rSe⋅r Sp⋅Se gS⋅Sr〉
h f
〈
g
S⋅S⋅ S⋅S
〉
〈
g
S⋅S
〉
h f
g
〈
S⋅S⋅ S⋅S〉
g
〈
S⋅S〉
(2)3) (2)의 두 번째 기댓값; ‘스핀’과 ‘공간’ 분리
〈
S⋅S〉
〈
S⋅S〉〈
〉
(3) 4) 디락 델타의 기댓값;〈
〉
rrrdr (4) 5) (3)과 (4)를 (2)에 대입하면 [식 6.88]이 된다. 설명 끝]2. 바닥상태(또는 상태)의 경우 [식 6.88]의 첫 번째 기댓값은 0. 즉,
〈
S⋅S⋅ S⋅S〉
[설명; 연습문제 6.27 참조.
연습문제 6.27a; a b를 상수 벡터라 하자. 다음을 보여라.
a⋅r b⋅rsin a⋅b [6.95]
풀이; 1) sincos sinsin cos를 이용하여
a⋅r sincos sinsin cos (1)
b⋅r sincos sinsin cos (2) 2) (1)과 (2)를 [6.95]의 좌변에 대입;
a⋅r b⋅rsin
sincos sinsin cos × sincos sinsin cos sin
sincos sincossin sincoscos sinsincos sinsin cossinsin
cossincos cossinsin cos sin (3) 3) 에 대하여 적분;
cos ×
;
sin ×
cossin ;
cos ;
sin
(4)4) (4) ⇒ (3)하면
a⋅r b⋅rsin
sin sin cos sin (5)5) 에 대한 적분;
sinsin
sin cos
cos cos cos
cos
cos
cos cos
cos
(6)
cossin
cos cos cos
cos
cos
(7)
6) (6), (7) ⇒ (5)
a⋅r b⋅rsin
×
a⋅b 앞부분 풀이.
연습문제 6.27b; 이 결과를 이용하여 상태에 대하여 다음을 증명하라.
〈
S⋅S⋅ S⋅S〉
풀이; 1) 먼저 파동함수의 공간부분에 대한 기댓값을 취하고 다음에 스핀에 대한 기 댓값 계산;
〈
S⋅S⋅ S⋅S
〉
≡〈 〈S⋅S⋅ S⋅S〉
공간〉
스핀
2) 공간과 관련된 기댓값(보통 파동함수에 대한 기댓값);
〈
S⋅S⋅ S⋅S
〉
공간
S⋅S⋅ S⋅S sin
S⋅S⋅ S⋅S sin
S⋅S⋅ S⋅S sin 3)
이므로
〈
S⋅S⋅ S⋅S〉
공간
S⋅S⋅ S⋅S sin
4) [식 6.95] 이용
〈
S⋅S⋅ S⋅S
〉
공간
× S⋅S S⋅S
S⋅S S⋅S 5) 따라서
〈
S⋅S⋅ S⋅S
〉
설명 끝]3. ;
[설명; [식 4.80]
⋅
⋅
[4.80]
에 대입, 그리고 제곱. 설명 끝]
4. 바닥상태 에너지 1차 보정;
h f
g
〈
S⋅S〉
[6.89][설명; 1) [식 6.88]에
〈
S⋅S⋅ S⋅S〉
, 대입하면
h f
g
×
〈
S⋅S〉
g
〈
S⋅S〉
설명 끝. ]
5. 두 스핀 사이의 내적으로 표현되므로 스핀-스핀 결합이라 불림.
* 스핀-스핀 결합(spin-spin coupling)
1. 스핀-스핀 결합이 있으면 각각의 스핀 각운동량은 독자적으로는 보존되지 않음.
[설명; S⋅S S ≠ , S⋅S S ≠
⇒ S ≠ , S ≠
보존되지 않음. 설명 끝 ]
2. 총 스핀
S ≡ S S [6.90]
는 좋은 상태.
[설명; S⋅S S S⋅S S S
⇒ S
보존 ]
3. [6.90]을 제곱하면
S⋅S
[6.91]
[설명; S ≡ S S S S S⋅S
⇒ S⋅S S S S
S⋅S
S S S
설명 끝]
4. 전자와 양성자 모두 스핀이 1/2 ⇒
[설명; ⇒
설명 끝 ]
5. 삼중항과 단일항;
1) 삼중항; 총 스핀이 1 ⇒ ⋅
〈
S⋅S〉
〈
〉
2) 단일항; 총 스핀이 0 ⇒ ⋅
〈
S⋅S〉
〈
〉
6. 에너지 1차보정 결과;
h f
g
tripletsinglet [6.92][설명; 1) 삼중항과 단일항을 구분하는 (+1/4)와 (-3/4)가 뒤에 분리되어 있으므로
“[식 6.89]의 계수에 을 곱한 것”이 “[식 6.92]의 계수”임을 확인하면 된다.
2) [식 6.89]에 을 곱한 것;
g
× (1)
3) 이므로
(2)
4) (2) ⇒ (1)
g
×
g
×
g
× (3) 5) 그런데,
⇒
(4)
6) (4)를 (3)에 곱함.
g
×
g
× ×
g
× ×
g
7) [식 6.92]의 계수와 일치. 설명 끝 ]
* 21cm 스펙트럼선
1. 스핀-스핀 결합 ⇒ 바닥상태의(스핀 상태에 대한) 에너지 겹침을 없애줌.
2. 3중항의 에너지는 높아지고 단일항의 에너지는 낮아짐.(그림 6.13)
3. 3중항과 단일항의 에너지 차이;
g
× eV [6.93]
[설명; 1) 에너지의 차이
g
×
g
×
g
2) 숫자 대입;
g
× × × × × ×
× × ×
= 0.9450095614e-24 J 3) eV로 환산;
× J × J ×
× J
eV
× eV⇒ × eV
4) 유효숫자 개수를 늘려서 계산하면 [6.93]과 일치할 것임. 설명 끝 ]
4. 전이과정에서 방출되는 광자의 진동수;
MHz [6.94]
[설명; 1) 진동수;
2) 숫자 대입
× ×
× eV
× eV
× J
Hz
⇒ MHz ⇒ G Hz 설명 끝]
5. 파장으로 환산하면 cm, 마이크로파 영역.
[설명; 파장
× m ⇒ cm 설명 끝 ]
6. 21cm 스펙트럼선; 우주에서 가장 널리 퍼져있고 어디서나 나타나는 방사 선 중 하나.
[설명; 우주 공간에 수소가 가장 많음]
과제
연습문제 6.27 (정리 제출)