전자기파
한양대학교 융합공학과 교수 양성일
1.1 Faraday의 법칙
※ 시변 자기장이
폐회로에 전류를 흐르게 하는 기전력을 발생 𝑒𝑚𝑓 = − 𝑑Φ
𝑑𝑡 (1.1)
※ 자속 Φ가 권선수 𝑁의 코일을 관통하는 경우 𝑒𝑚𝑓 = −𝑁 𝑑Φ
𝑑𝑡 (1.2)
※ 기전력은 다음과 같이 전기장을 유도
𝑒𝑚𝑓 = 𝐿 𝐸 ∙ 𝑑𝐿 (1.3) 𝑒𝑚𝑓 = 𝐿 𝐸 ∙ 𝑑𝐿 = − 𝑑Φ
𝑑𝑡 (1.4)
※ 시변하지 않는 자기장의 경우 𝑑Φ
𝑑𝑡 = 0 이면 𝑒𝑚𝑓 = 𝐿 𝐸 ∙ 𝑑𝐿 = 0 (1.5)
※ 자속 Φ를 자속밀도 𝐵의 면적 적분으로 대치 𝑒𝑚𝑓 = 𝐿 𝐸 ∙ 𝑑𝐿 = − 𝑑
𝑑𝑡 𝑠 𝐵 ∙ 𝑑 𝑆 (1.6)
※ 오른나사 방향을 선적분 𝑑𝐿의 방향으로 정하면, 그 폐곡선이 둘러싼 면적을 통과해 나사가
진행하는 방향으로 면적 적분 𝑑 𝑆의 방향이 결정
① 시변 자기장이 생성하는 기전력(transformer 𝑒𝑚𝑓)
※ 자속밀도 𝐵만이 시간에 따라 변한다면 𝑒𝑚𝑓 = 𝐿 𝐸 ∙ 𝑑𝐿 = − 𝑑
𝑑𝑡 𝑠 𝐵 ∙ 𝑑 𝑆 = − 𝑠 𝜕𝐵𝜕𝑡 ∙ 𝑑 𝑆
𝐿 𝐸 ∙ 𝑑𝐿 = 𝑠(𝛻 𝑋 𝐸) ∙ 𝑑 𝑆
𝑠(𝛻 𝑋 𝐸) ∙ 𝑑 𝑆 = − 𝑠 𝜕𝐵𝜕𝑡 ∙ 𝑑 𝑆
※ 임의의 면적에 대해 성립 : 미분형 Faraday의 법칙
𝛻 𝑋 𝐸 = − 𝜕𝐵
𝜕𝑡 (1.9)
※ 시변하지 않는 자기장의 경우 𝜕𝐵
𝜕𝑡 = 0 이라면
𝐿 𝐸 ∙ 𝑑𝐿 = 0 (1.10)
𝛻 𝑋 𝐸 = 0 (1.11)
② 일정한 자기장 내 운동 기전력(motional 𝑒𝑚𝑓) 그림 1.1
일정한 자속밀도 𝐵 = 𝐵𝑎𝑧 내 속도 𝑣 = 𝑣𝑎𝑦 = 𝑑𝑦
𝑑𝑡 𝑎𝑦 로 이동하는 도체 막대로 구성 (시간에 따라 변하는 면적)
𝑥 = 0
𝑥 = 𝑎
𝑦 𝑣
𝑥
𝑧 𝐵 (𝑢𝑛𝑖𝑓𝑜𝑟𝑚)
※ 이동하는 도체의 움직이는 위치를 𝑦 𝑡 라고 하면 Φ = 𝑠 𝐵 ∙ 𝑑 𝑆 = 0𝑦(𝑡) 0𝑎 𝐵𝑎𝑧 ∙ 𝑑𝑥 𝑑𝑦 𝑎𝑧 = 𝐵𝑎𝑦(𝑡)
(1.12) 𝑒𝑚𝑓 = − 𝑑Φ
𝑑𝑡 = −𝐵𝑎 𝑑𝑦
𝑑𝑡 = −𝐵𝑎𝑣 (1.13)
※ 도체가 정지해 있다면, 즉 𝑑𝑦
𝑑𝑡 = 𝑣 = 0 이라면 𝑒𝑚𝑓 = 0
※ 도체 상의 전하 𝑸에 작용하는 전기장의 세기 𝐸𝑚 𝐸𝑚 = 𝐹 /𝑸 = 𝑣 𝑋 𝐵 (1.14)
※ 이동하는 도체에 의한 운동 기전력 𝑒𝑚𝑓
𝑒𝑚𝑓 = 𝐿 𝐸𝑚 ∙ 𝑑𝐿 = 𝐿( 𝑣 𝑋 𝐵) ∙ 𝑑𝐿 (1.15)
※ 이동하는 도체에서만 속도 𝑣 가 0이 아니므로 𝑒𝑚𝑓 =
𝐿
(𝑣 𝑋𝐵) ∙ 𝑑𝐿
= 𝑥=𝑎0 (𝑣𝑎𝑦 𝑋 𝐵𝑎𝑧) ∙ 𝑑𝑥𝑎𝑥 = 𝑣𝐵(−𝑎)
※ 일반적 𝑒𝑚𝑓는 시변 기전력과 운동 기전력의 합 𝑒𝑚𝑓 = − 𝑠 𝜕𝐵𝜕𝑡 ∙ 𝑑 𝑆 + 𝐿( 𝑣 𝑋 𝐵) ∙ 𝑑𝐿 (1.17)