여기서,
:접지도체의 표면
에서
점의 유입 전류밀도
:접지도체에 대응되는 그린함수접지그리드의 해석을 위하여 접지도체 표면의 한 점인
점을 통하여 유입되는 단위 전류밀도에 의하여 임의의 한 점
에서의 전위가 표현된다.따라서 접지도체를 통하 여 대지로 흘러가는 전체의 누설전류는 모든 접지도체에 흐르는 전류
와 같으며 다 음과 같이 정리된다.
(3.46)접지도체의 경계면에서 전위 강하를 무시한다면 경계조건은
(3.47)이 된다.여기서
는 상수이다.식 (3.45)로부터 (3.47)이 그린함수의 원리를 이용한 접지도체의 전위분포를 계산하기 위한 기본 방정식이며,이 방정식에 대한 일반적인 수치해석기법을 적용하기 위하여 접지도체를 개의 작은 도체로 분할하여 중첩의 원리를 적용하는 기법으로 임의의 한 점
에서의 전위를 계산한다.접지도체의 전체길이를
이라고 하며 도체길이
에 흐르는 전체전류를
라고 한다 면,도체길이
의 번째 미소 전극도체
,
도체의 중심을
,미소 전극도체의 전류
가 되고,
(3.48)
(3.49)와 같이 정리된다. 그러면 접지도체
에 흐르는 전류
에 의하여 임의의 한 점
에 서의 전위는 중첩의 원리를 적용하여 다음과 같이 계산할 수 있다.
(3.50)여기서,
는 접지도체
중심점
의 단위 점전원에 의한 임의의 한 점
에서의 전위를 계산하는 그린함수이다. 번째 미소전극의 임의의 한 점
에서 모든 미소 전극에 의한 그린함수
는 번째 미소전극에 단위 전류원이 인가되었을 때 번째 미소전극에 나타나는 전위를 나타낸다.
는
로 표현되는 상호 저항 처럼 표현되며, 일 때는
는 자기 저항을 표현되어,임의의 한 점
에서의 전 위는 다음과 같이 표현된다.
(3.51)2.중첩의 원리에 의한 전위 해석
일반적으로 접지그리드는 점전극과 선형도체로 구성된 복합시스템으로 해석하여야 한다.대지를 단일매질과 전위라고 한다면 모든 점에서의 전위를 계산하기 위하여 중 첩의 원리를 적용하기에 적합한 문제이다.대지 혹은 접지도체의 표면에서 모든 점에 서의 전위는 미소 접지전극의 모든 부분에 의한 전위의 합으로 계산할 수 있다.
복합 접지도체는 매우 많은 개수의 선형 미소 도체로 나누어지며,
점에서의 전위 는 대지에서의 점전극에 의하여 계산할 수 있다.
′
(3.52)여기서,은 점전극
와
점과의 거리이고,′은
점과 영상분과의 거리를 나타 낸다.그리고 전류
는 점전극
로부터 대지로 흐르는 전류이다.2nH
2nH
r'nf r'nj
r'
r rn
r'n
P H S
S'
Fig.3.6PointElectrodeandImageinSoil
다층 대지구조 모델에서 그림 3.6에 보인 바와 같이 영상법의 원리에 의하면 2층 대 지구조에서
점에서의 전위는
′
∞
′
′
(3.53)여기서,
는 대지의 반사계수
(3.54)
:상층의 대지 저항률[Ω-m]
:하층의 대지 저항률[Ω-m]
2층 구조의 대지구조에서 점 전극
와
점이 상층에 있을 때의 전위는 다음과 같이 표현된다.
∞
여기서,
:상층의 깊이 :점전극과 지표면과의 거리
2층 구조의 대지구조에서 점 전극
와
점이 하층에 있을 때의 전위는
∞
(3.55)
이고,2층 구조의 대지구조에서 점 전극
는 상층에
점이 하층에 있을 때의 전위이다.
∞
(3.56)
그림 3.7과 같은 선형 도체가 와 의 좌표에 위치해 있을 때 임의 의 한 점
는 에서의 전위는
′ (3.57)여기서,
coscos
′
′ 이 되어,다시 정리하면 다음과 같다.
ln
cos
cos
cos (3.58)
ln
′ cos′
′cos′
′
′cos
r
dr R2
S R1
S'
P B'
A'
A
B r
dr R'2
R'1
Fig.3.7LinearElectrodeinSoil
3.적분방법에 의한 전위해석
다층구조의 대지 상층부에 깊이 e로 매설된 수평의 직선도체를 고려하면 이때 지표 면의 한 점
에서의 전위를 구하기 위하여 먼저,도체전극은 상호 연결된 직선도체로 구성되며,각각의 직선도체는 균일한 전류밀도를 갖는다는 조건을 가정하 면,도체의 미소부분 에 의한 관측점
에서의 전위는 함수식으로 표현 하면 다음과 같다.
θθ (3.59)여기서,
∞
(3.60)
전체적인 도체에 의한 M 점에서의 전체 전위는
θ
θ (3.61)
여기서
θ π ρ
Ln
∞ Ln
∞
Ln
(3.62)
θ 는 식 (3.62)에서 대신에 을 대입함으로써 얻어질 수 있다. 따라서
는 다음과 같은 간단한 형태로 표현될 수 있다.
(3.63)
또한,여기서 는 다음과 같이 좌표계로 변환할 수 있다.
cosα sinα
cosα sinα
cosα sinα
(3.64)
다층 대지구조의 상층부에 임의의 형태로 매설되어 있는 직선 도체를 그림 3.8에 나 타냈다. 도체가 ′ 평면에 위치하도록 좌표계를 설정하면 좌표계의 원 점이 ( ′ 평면에서 측정점 M)이 된다.
점
에서 도체로 인한 전위는 0'u 축상의 점 ′ ′ ′ 에서의 수평 도체에 의한 전위와 같다. 따라서 새로운 등가 수평도체의 특성은 다음과 같으며,′ ′ ′
′ ′ (3.65)
′
그리고 새로운 측정점 M'의 좌표는 다음과 같다.
′ ′
′ ′
′
(3.66)
o
y
x v u
w w v u
pp p
v
oM u
oo'
w u v
ss s
u
pFig.3.8ArbitrarilyArrangementofLinearConductor
메시 접지전극과 같이 직선도체의 전극이 상호연결되어 임의의 형태로 묻힌 전극에 대한 상층부 ()에서의 전위는 식(3.63)에서 계산한 것과 같이 각 직선도체에 의 한 전위를 합한 것과 같다.만일 각각의 직선도체가 로 표시된다면,전체 전위는 다 음과 같이 쓸 수 있다.
π
ρ
ψ ψ
(3.67)여기서,
:매설된 도체의 전체 길이 :직선도체 수
따라서 메시 접지도체와 같이 상호 연결된 임의배치의 직선도체에 대한 전위계산을 위한 식은 다음 파라미터들의 함수로 표현된다.
ρ
α (3.68)전위를 구하는 식 (3.68)에 대하여 도체표면의 전위(GPR)를 구하여 인가된 전류로 나누면 접지도체의 접지저항을 구할 수 있으며,지표면의 전위분포를 구하면 지표면에 서의 접촉전압과 보폭전압의 분포를 구할 수 있다.