A Study on the Dose Changes Depending on the Shielding Block Type of Irradiation During Electron Beam Theraphy

전체 글

(1)▸૿ୟ◂. ISSN 1226-2854. 전자선치료 시 조사부위 차폐물 형태에 따른 선량변화 연구 ― A Study on the Dose Changes Depending on the Shielding Block Type of Irradiation During Electron Beam Theraphy ― 한림성심대학 방사선과 ․ 순천향대학교 물리학과 분당차병원 방사선종양학과. 4). 1). ․ 경산1대학 방사선과. ․ 동의과학대학 방사선과. 5). 2). ․ 영남대학교 물리학과. ․ 광주보건대학 방사선과. 1). 1). 6). 3). ․. ․ 신흥대학 방사선과. 7). 2). 이선엽 ․ 박철수 ․ 이재승 ․ 구은회 ․ 조재환 ․ 김응찬3) ․ 문수호3) ․ 김진수4) ․ 박철우5) ․ 동경래6) ․ 권대철7). ― 국문초록 ―. 전자의 다중산란에 의한 선량분포를 좌우하는 다양한 원인으로서 조사통에 삽입되는 차폐물의 제작형태에 따른 전자선의 선량분포를 알고자 하였다. 실험을 위하여 선속 확산현상을 고려한 차폐물(divergency cut-out block)과 선속 확산현상을 고려하지 않은 차폐물(straight cut-out block)을 제작하고 선량분포 구간 면적과 조사면 평탄도 및 대칭도를 비교하였다. 결과적으로 선속 확산현상을 고려한 차폐물이 선속 확산현상 을 고려하지 않은 차폐물보다 차폐물 두께에 대한 측방산란효과가 현저하게 감소함으로서 기준점 깊이에서 균등한 선량분포를 이루었다. 특히 선속 확산현상을 고려한 차폐물일수록 고 선량 영역이 현저하게 감소하였 으며 조사면 경계부에서 균일한 선량분포를 이루었다. 이는 환자의 투여선량의 정확도를 증가시키기 위한 모 형 연구로서 전자선의 선량분포 특성을 고려한 방사선치료계획을 수립해야 할 것이다. ஢ਔۙગ 다중산란, 조사통 삽입 차폐물, 선량분포, 조사면 평탄도, 조사면 대칭도. Ⅰ. 서 론. 은 전자선이 물질을 통과할 때 물질의 원자핵 또는 궤도 전자와 상호작용하면서 입사 전자들이 주도적으로 에너지. 의료용. 선형가속기에서. 방출되는. 전자선(electron. 를 잃거나 원래 운동방향에 대한 변위를 갖게 되면서 다 1,2). 을 하기 때문이다. 따라서. beam)의 물리적 특성은 산란박(scattering foil), 조준기. 중산란(multiple scattering). (collimator)의 개방(opening), 조사통(electron cone)의. 다중산란으로 인한 전자선의 임상적 이점은 에너지에 따. 구조, 조사면의 크기 및 형태 그리고 차폐물 또는 조직. 라 최대비정(practical range)까지 에너지의 대부분을 주. 구성물질의 밀도 및 두께에 따라 결정된다. 물리적 특성. 변 물질에 전달하고 그 이후의 깊이에서는 급격하게 선량 이 감소하기 때문에 피부면에서 수 cm 깊이에 있는 종양 의 선량을 최대한 부여하고 깊이 이후에 존재하는 정상조. *୦৤ଵ ‫ଁڂ‬ଵ ਕॷଵ ‫ଁڂ‬ଵ ค୨ଵ ‫ଁڂ‬ଵ. - 본 연구는 2009년도 한림성심대학 연구비 지원에 의하여 수행되었습니다. 교신저자 : 박철수, (200-711) 강원도 춘천시 동면 한림성심대학 방사선과 TEL : 033-240-9353, FAX : 033-240-9354 E-mail : [email protected]. 직의 장해를 최소화 할 수 있다. 이러한 임상적 이점은 에너지의 증가에 따라 사라지는 경향이 있기 때문에 임상 적으로 유용한 전자선 에너지는 6~20 MeV 영역을 이용 하여 전신 또는 국소적 피부암, 유방암의 흉벽조사, 두경 부 종양이나 기타 림프절 조사를 시행하고 있다3,4).. .

(2) 방사선기술과학 Vol. 33, No. 3, 2010. 5,6). 14). 전자선의 다중산란은 Bethe 등 이 물질로부터 전자선. 서 주로 사용되고 있다 . 제작된 조사면의 크기는 6×6. 이 반사되는 확산이론을 근사적 식으로 도출하면서 많은. cm , 10×10 cm , 15×15 cm , 20×20 cm , 25×25 cm. 연구가 진행되었으며 Rogers 등7-9)은 선형가속기 조사부. 이다.. 2. 2. 2. 2. 2. 에서 발생하는 전자 산란을 직접 측정하여 규명하는 것은 어렵기 때문에 실용적인 방법으로 몬테카를로 계산을 이 용하여 규명하였다. 또한 Klein 등10-13)은 전자선의 선량. 2. 전자선의 선량분포의 측정. 분포를 측정하여 산란박의 두께와 재질, 조리개의 개방크. 1) 측정 장비. 기, 조사면의 크기와 형태, 조사통 끝에서 피부 표면까지. 최대선량 깊이의 동일 조사면에서 제작형태에 따른 전. 의 거리 등에 의존한다고 보고하였다. 현재까지 진행된. 자선의 선량분포 측정에 사용되어진 행렬 이온함(ImRT. 연구들을 근거하여 전자선 치료 모드에서 선형가속기의. MatriXX, IBA, USA)은 중심간 거리가 7.62 mm인 이온. 구조적 결정 및 동작은 보편화되었으나 종양의 형태에 따. 함(ionization chamber)이 횡축과 종축으로 32개씩 배열. 라 차폐물의 형태가 결정되는 조사통에 삽입되는 차폐물. 되어 조사면적이 24.4×24.4 cm 까지 측정 가능하며. (insert cut-out block)에 대한 연구는 이루어지지 않고. 100~240 kV(50~60 Hz)의 인가전압을 주었을 때 측정되. 있다.. 는 전하량은 1 nC 당 0.42 Gy로 교정되어 있다. 또한 행. 2. 따라서 본 연구는 선형가속기의 구조적 결정과 동작,. 렬 이온함에서 측정된 신호는 개인용 컴퓨터에 설치된 소. 조사면의 크기 및 형태 등을 동일하게 하고 선속 확산현. 프트웨어(OmniPro-I'mRT, IBA, USA)를 이용하여 조사. 상(beam divergency)을 고려한 차폐물(divergency cut-. 면 평탄도(flatness) 및 대칭도(symmetry), 조사면 등선. out block)과 선속 확산현상을 고려하지 않은 차폐물. 량곡선(isodos curve) 등으로 원하는 형태로 묘출할 수. (straight cut-out block)을 제작하고 측정 및 비교함으. 있기 때문에 전자에 노출된 필름의 광학적 농도가 유제와. 로서 기준점 깊이의 동일 조사면 에서 차폐물의 제작형태. 처리 조건, 흡수선량의 크기, 측정조건에 의존하는 필름. 에 따른 전자선의 선량분포를 알고자 하였다.. 측정에 비하여 절대선량 측정이 가능하다. 각 에너지에 따른 기준점 깊이(reference depth)를 조합하기 위하여 사용한 고체 팬텀(RW3 slab, IBA, USA)은 면적이. Ⅱ. 재료 및 방법. 2. 30×30 cm 이고 10, 5, 2, 1 mm 두께를 갖고 있으며 물 과 조직등가물질로 구성되어 있다.. 1. 조사통 삽입 차폐물(insert cut-out block)의 제작. 2) 측정 방법. 실험에 사용될 차폐물은 절단기를 이용하여 전자선용. 실험을 위하여 선형가속기(CL-21EX, Varian, USA)에. 고밀도 스티로폼(Electron Foam, Medtec, USA)을 도려. 서 출력되는 전자선을 측정방법에 따라 행렬 이온함. 내어 조사통 삽입틀 중심에 도려낸 스티로폼을 올려놓고. (matrix ionization chamber)에 조사하고 검출기에서 수. 내부에 저용융점 합금납(low melt alloy)을 부어 제작하. 집된 신호는 개인용 컴퓨터에 자동 입력된 후 조사면의. 였다. straight cut-out block의 제작은 선속 확산을 고. 등선량분포, 조사면의 평탄도 및 대칭도 등을 이용하여. 려하지 않은 절단기(Foam Cutter, Medtec, USA)를 이. 선량분포의 변화를 측정하였다. Fig. 1과 같이 선원에서 팬텀 표면간 거리(Source. 용하였고 divergent cut-out block의 경우 선속 확산을 TM. 고려한 절단기(Styroformer , Medtec, USA)를 이용하. Surface Distance. SSD)를 100 cm으로 하고 선속 중심. 였다.. 과 행렬 이온함의 중심을 일치시켰다. 전자선의 선량분포. 실험에 사용된 저용융점 합금납(Shielding Alloy, Medtec,. 측정은 1, 2, 5, 10 mm 두께의 고체 팬텀(solid dry. USA)은 비스무트(bismuth) 50%, 납(lead) 26.7%, 주석. phantom)을 조합하여 전자선의 명목 에너지 6, 9, 12,. (tin) 13.3%, 카드뮴(cadmium) 10%로 구성되어 있고 20℃. 16, 20 MeV에 대한 최대선량 깊이인 기준점 깊이(refer‐. 3. 에서 밀도는 9.4 g/cm 로 약 83%의 순수 납 밀도와 동일. ence depth, R100)로 하였고 조사면 크기에 따라서 6×6. 하다. 또한 납 용융점 327℃에 비교하여 약 70℃ 정도의. cm , 10×10 cm , 15×15 cm , 20×20 cm , 25×25 cm. 끓는 물속에서 녹일 수 있기 때문에 가공이 쉬워 임상에. 까지 20 모니터 단위(monitor unit. MU)를 조사하였다.. 2. . 2. 2. 2. 2.

(3) 전자선치료 시 조사부위 차폐물 형태에 따른 선량변화 연구. 여기서, Rp는 cm로 표시되는 실용비정이며 Markus 등 17-19). 의 연구에서 각 비정계수는 물의 경우 C1 = 0.22. MeV, C2 = 1.98 MeV/cm, C3 = 0.0025 MeV/cm2이다. 전 자선은 특성상 광자에 비해 선량측정이 매우 어렵기 때문 에 측정 조사면의 크기나 에너지에 따른 산란선 전체를 수용할 수 있도록 고체 팬텀의 크기를 고려하였으며 행렬 이온함의 인가전압으로 인한 이온 재결합 효율이 ±1% 이내가 되도록 적정선을 조절하였다.. Ⅲ. 결 과 (a) set up diagram. 1. 등선량분포(isodose curve)의 변화 식 (1)과 (2)를 이용하여 계산된 전자선 명목에너지에 대한 기준점 깊이(R100)의 조사면 에서 등선량분포는 선량 분포 구간을 0~50%, 50~100%, 100~103%로 구분하여 전체 면적에 대한 구간 면적 비율로 구하고 조사면 등선 량분포를 평면 및 입체적으로 비교 분석하였다. 전자선의 명목 에너지에 대산 기준점 깊이에서 조사면 의 등선량분포는 0~50% 선량분포 구간은 선속 확산현상 을 고려한 차폐물(divergency cut-out block)이 약 3% 정도 넓게 분포하였고 50~100% 선량분포 구간은 대체로 선속 확산현상을 고려하지 않은 차폐물(straight cut-out block)이 약 2% 정도 넓게 분포하였다. 그러나 조사면의. (b) set up photograph Figure 1. Geometry of the Varian CL-21EX used for this study and block diagram of measurement. 고 선량 영역(hot spot area)을 의미하는 100~103% 선 량분포 구간은 선량분포 전체 면적에 대하여 선속 확산현 상을 고려한 차폐물은 약 1%에 불과하였으나 선속 확산 현상을 고려하지 않은 차폐물은 4.5~8.7% 면적으로 비교. 여기서 전자선의 비정(range)으로서 기준점 깊이는 입. 적 넓은 선량분포 면적을 보였다(Table 1).. 사전자의 하전입자평형이 성립되어 최대선량(Dmax)이 도 달하는 깊이이며 Khan 등15)의 연구에서 전자선 에너지와 직선관계를 따르지는 않지만 다음과 같은 공식으로 근사. Table 1. 기준점 깊이의 조사면에서 에너지에 따른 선량분포 구간 면적의 변화 (15×15 cm2). 적으로 구할 수 있다.. RDmax = 0.46Ep,0.67 0 cm. Dose ratio* Block (%) shape. (1). 6. 9. 12. 16. 20. 0~50. div. str.. 55.69 53.96. 55.59 53.98. 55.27 53.04. 54.84 51.81. 53.28 51.26. 50~100. div. str.. 43.34 41.55. 43.66 38.55. 43.69 38.27. 43.53 43.06. 45.79 42.72. 100~103. div. str.. 0.97 4.49. 0.75 7.47. 1.04 8.69. 1.03 7.13. 0.93 6.02. 여기서, Ep,0는 전자선의 최대에너지를 의미하며 북유럽 의학물리학회(Nordic Association of Clinical Physics,. Energy (MeV). 16). NACP) 에서 다음에 주어진 식으로 구할 수 있다.. Ep, 0 = C 1 + C 2Rp + C 3Rp2. (2). *. 전체 선량분포 면적에 대한 구간 면적의 비. .

(4) 방사선기술과학 Vol. 33, No. 3, 2010. 2. (a) 6 MeV 20×20 cm straight & divergency cut-out block. (b) 20 MeV 20×20 cm2 straight & divergency cut-out block. Figure 2. 그림은 기준점 깊이에서 차폐물 제작형태에 따른 조사면의 선량분포를 평면적, 입체적으로 보여준다. 2 (20×20 cm ). 위 결과를 평면적, 입체적인 선량분포 영상으로 분석하. 분포가 균일하지 않음을 알 수 있었다(Fig. 2).. 면 선속 확산현상을 고려한 차폐물은 기하학적 조사면 (geometric field size)과 비교하여 작은 감소를 보이기는 하지만 100~103%의 고 선량 영역이 매우 작고 전체적으. 2. 조사면의 평탄도(flatness)와 대칭도(symmetry) 의 변화. 로 균일한 선량분포를 이루고 있다. 그러나 선속 확산현 상을 고려하지 않은 차폐물은 100~103%의 고 선량 영역. 조사면 평탄도(flatness)는 균일지수(uniformity index). 이 매우 높게 분포하였고 동일한 깊이의 조사면에서 선량. 를 이용하였다. 선속 팬텀 표면(기준면)에서 기하학적 선. .

(5) 전자선치료 시 조사부위 차폐물 형태에 따른 선량변화 연구. 속 단면적에 대하여 최대선량 깊이에서 중심축 선량의 90%를 넘는 면적의 비로 정의하였으며 균일지수가 0.8을. Table 3. 기준점 깊이의 조사면에서 에너지와 조사면 크기에 따른 대칭도. 초과하는 결과를 기준으로 하였다20,21).. Energy (MeV). 2. 소조사면(10×10 cm )에서 조사면 평탄도는 경계면에서 급격한 선량분포를 이루기 때문에 부정확성이 크고 균일. Field (cm2). B.T+. 6. 9. 12. 16. 20. 10×10. str div. 2.31 2.08. 2.18 1.94. 2.15 2.09. 2.24 2.02. 2.07 2.02. 15×15. str div. 2.42 2.14. 2.23 1.85. 2.35 1.88. 2.18 2.16. 2.15 1.96. 20×20. str div. 2.17 1.96. 2.16 1.91. 2.28 1.93. 1.97 1.88. 2.03 2.01. 25×25. str div. 2.29 1.84. 2.29 2.07. 2.31 2.13. 2.16 1.96. 1.98 2.01. 지수가 권고한 값 0.8 이하로 측정되었다. 그 이상의 조 사면 에서는 차폐물 제작형태에 따라서 모두 균일지수가 0.8 이상으로 측정되었으며 확산현상을 고려한 차폐물의 균일지수가 대체로 높게 측정되었다. 특히 에너지가 증가 할수록 확산현상을 고려한 차폐물은 약 0.9 이상의 균일 지수를 갖는 것으로 보아 조사면 경계면에서 선량분포가 균일함을 알 수 있었다(Table 2). Table 2. 기준점 깊이의 조사면에서 에너지와 조사면 크기에 따른 균일지수 Energy (MeV). Uniformity Index*. Symmetry (%)*. * Beam symmetry compares a dose profile on one side of the central axis to that on the other. + B.T mean cut-out block shape type. Field 2 (cm ). B.T+. 6. 9. 12. 16. 20. 10×10. str div. 0.75 0.74. 0.78 0.77. 0.73 0.75. 0.78 0.81. 0.85 0.90. 15×15. str div. 0.79 0.85. 0.83 0.85. 0.84 0.83. 0.82 0.85. 0.89 0.87. 되기 전까지는 단일에너지 분포를 이루지만 산란박. 20×20. str div. 0.89 0.89. 0.89 0.89. 0.87 0.89. 0.90 0.89. 0.89 0.93. (collimator), 조사통(electron cone), 삽입 차폐물(insert. 25×25. str div. 0.89 0.92. 0.91 0.92. 0.89 0.90. 0.92 0.91. 0.88 0.91. Ⅳ. 고 찰 선형가속기에서 가속되어지는 전자선은 출구에서 방출 (scattering coil), 모니터 이온함, 두 쌍의 조리개 cut-out block), 조직 구성 물질 등을 통과하면서 무작 위적 충돌(collision)과 방사(radiation)로 인하여 에너지. * Uniformity index is defined in a reference plane and at a reference depth as the ratio of the area where the dose exceeds 90% of its value at the central axis to the geometric beam cross sectional area at the phantom surface. + B.T mean cut-out block shape type. 를 잃고 최초의 운동방향을 바꾸어 다중산란(multiple 1,2). scattering). 하게 된다. 전자의 다중산란으로 피부면 에. 서 수 cm 깊이까지 전자선 에너지의 대부분을 물질에 부 여하고 그 이후에는 급격하게 선량감소를 하는 임상적 이 점을 이용하여 방사선치료에 적용하고 있으며 임상적용을 위한 다중산란의 연구가 선행되어져 왔다5-13). 연구 결과. 또한 조사면 대칭도(symmetry)는 중심축의 한 면과. 를 토대로 전자선 선량분포를 결정하는 여러 좌우인자들. 반대면의 선량측면도를 비교하였다 . 측정한 선량분포를. 을 규명하고 획일적인 분포를 얻기 위하여 기계적인 동작. 가로선량분포(beam profile)로 변환한 결과 소조사면. 이나 구성되어 있다. 그러나 조사통에 삽입되는 차폐물을. 20). (6×6 cm )에서 조사면 경계면의 급격한 선량분포로 인하. 제작하는 형태에 따라서 조사면 형태에 변화가 발생할 것. 여 측정이 불가능하였고 그 이상에서는 선속 중심에 조사. 이고 이는 전자선의 선량분포를 변화시키는 원인이 될 것. 면 중심을 정확하게 일치시켜 측정하였으므로 차폐물 제. 이다.. 2. 작형태에 따른 조사면 대칭도는 특이한 변화는 측정되지. 따라서 본 연구는 조사통에 삽입되는 차폐물을 선속. 않았다. 그러나 선속 확산현상을 고려한 차폐물이 그렇지. 확산현상을 고려하지 않은 차폐물과 선속 확산현상을 고. 않은 차폐물보다 조사면 대칭성이 약 1% 정도 향상 되는. 려한 차폐물로 제작하고 전자선 치료시 제작형태에 따른. 것으로 관찰되었다(Table 3).. 전자선의 선량분포를 알아보고자 하였다.. .

(6) 방사선기술과학 Vol. 33, No. 3, 2010. Ⅴ. 결 론. 전자선 에너지에 따른 기준점 깊이(reference depth) 에서 등선량곡선(isodose curve)의 선량분포 변화를 측정 한 결과 0~50% 선량분포 구간과 50~100% 선량분포 구. 본 연구의 결과에서 알 수 있듯이 차폐물의 형태에 따. 간에서 약 3% 이내의 차이는 있었으나 차폐물 제작형태. 라 등선량분포의 변화, 조사면의 평탄도와 대칭도 측정결. 에 따라서 선량분포 구간의 변화는 극히 적은 것으로 사. 과 전자선치료 시 사용되는 차폐물은 선속 확산현상을 고. 료된다. 그러나고 선량 영역(hot spot area)을 의미하는. 려한 차폐물로 제작하고 사용되어야 한다는 것을 알 수. 100~103% 선량분포 구간에서 선속 확산현상을 고려하지. 있다.. 않은 차폐물은 차폐물 두께에 대한 측방산란효과(side. 전자선을 이용한 악성종양의 치료시 전자가 갖는 고유. scattering effect)를 원인으로 선량분포의 전체 면적에. 한 산란이나 물리적 특성보다는 선형가속기의 구조물, 차. 대하여 약 9% 면적을 보여 불균등한 선량분포를 이루었. 폐물 및 조직 구성물질의 밀도, 두께에 의존하기 때문에. 다. 그러나 확산현상을 고려한 차폐물은 선속 확산현상을. 전자선의 선량분포에 영향을 미치는 다양한 원인을 규명. 고려한 결과 차폐물 두께에 대한 측방산란이 급격하게 감. 하고 이를 적용하는 것은 임상적으로 정확한 투여선량을. 소함으로 인하여 고 선량 영역이 매우 작고 균일한 선량. 제공하기 위하여 반드시 필요한 과정이다. 본 연구는 조. 분포를 이루었다(Fig. 2).. 사통에 삽입되는 차폐물의 제작형태에 따른 기준점 깊이. 기준점 깊이에서 조사면 평탄도(flatness)와 대칭도 20). 에서 조사면의 선량분포를 등선량곡선, 선량분포 구간 면. (symmetry)를 비교한 결과 미국의학물리학회(AAPM). 적, 조사면 평탄도 및 대칭도 등을 이용하여 분석하고자. 에서 권고하는 균일지수(uniformity index) 0.8을 소조. 하였다. 결과적으로 차폐물의 제작형태는 기준점 깊이에. 2. 2. 사면(6×6 cm , 10×10 cm )을 제외한 모든 조사면 에서. 서 조사면의 선량분포가 변화하는 원인이 되었으며 악성. 초과하였다. 이는 차폐물에 의한 전자선의 측방산란 감소. 종양에 대한 정확한 투여선량을 위하여 전자선을 이용한. 를 보이는 divergency cut-out block 일 때 균일지수가. 방사선치료계획 시 차폐물의 제작형태에 대하여도 고려하. 0.9 정도로 조사면 경계면에서 선량분포가 선속 확산현상. 여 실시하여야 한다. 또한 이러한 결과를 토대로 임상에. 을 고려하지 않은 차폐물보다 균일함을 알 수 있다(Table. 서 적용하기 위한 노력이 필요할 것으로 사료되며 향후. 2). 또한 조사면 대칭도를 비교한 결과는 차폐물 제작과. 심부선량에 대한 선량분포 변화를 추가적으로 연구해야. 정에서 선속 중심과 조사면 중심이 일치되었고 기계적 중. 할 것이다.. 심과 선속 중심이 기하학적으로 일치되었기 때문에 차폐 물 제작형태에 따라서 특이한 결과를 보이지 않았다 (Table 3).. 참 고 문 헌. 방사선치료계획시스템(radiation treatment planning system)에 적용하기 위한 전자선의 선량측정은 보편적으 로 제조사에서 공급되는 선속 확산현상을 고려하지 않은. 1. Jette D, Walker S: Electron dose calculation using multiple scattering theory; Evaluation of. 차폐물을 이용하고 있으나 임상에서 환자마다 적용시키는. a new model for inhomogeneities, Medical Physics,. 차폐물 제작은 두 가지 방법에 의하여 제작하고 있다. 연 구 결과를 토대로 차폐물 제작형태에 따라서 기준점 깊이 에서 조사면 에 대한 선량분포 변화가 있었으며 국제 방. 19(5), 1241-1254, 1992 2. Verhaegen F, Symonds Tayler R, Liu HH, Nahum AE: Backscatter towards the monitor ion. 사선 단위 및 측정 위원회(International Commission. chamber in high-energy photon and electron. on Radiation Units and Measurements. ICRU)에 따르 22). 면. beams; charge integration versus Monte Carlo. 방사선 투여선량의 5% 증감은 방사선 치료의 성패. simulation,. 에 직접 관계가 있기 때문에 투여선량의 정확도는 ±3% 를 넘지 않아야 한다고 권고하고 있다. 따라서 조사통에 삽입되는 차폐물을 제작하는 형태에 따라 방서선치료계획. Physics. Medical. Biology,. 45(11),. 3159-3170, 2000 3. Kahn FM: The physics of radiation therapy, 4th ed., Williams & Wilkins, Baltimore, 264-314,. 에 적용되는 전자선 선량측정을 고려해야 할 것이다.. 2009 4. Klevenhagen SC: Physics of electron beam therapy, Bristol, Adam hilger Ltd., 67-70, 1985. .

(7) 전자선치료 시 조사부위 차폐물 형태에 따른 선량변화 연구. 5. Bethe HA, Ross MA, Smith LP: The multiple. dose curves, Medical Physics, 32(11), 3286-94,. scattering of electrons, Proceeding Philos Soc, 78, 573-590, 1938. 2005 14. Radiation Oncology Sourcebook, CIVCO Medical. 6. Jette D: Electron beam dose calculation in ra‐ diation therapy physics, 2nd ed., Springer &. Solutions, 75-80, 2006 15. Khan FM, Higgins PD: Calculation of depth dose. Verlay, Berlin, 95-121, 1995. and dose per monitor unit for irregularly shap‐. 7. Rogers DWO: Monte Carlo techniques in radio‐. ed electron field; and addendum, Physics Medical. therapy, Physics in Canada, 58, 63-70, 2002. Biology, 44, N77-N88, 1999. 8. Ma CM, Jiang SB: Monte Carlo modeling of. 16. Nordic Association of Clinical Physics (NACP):. electron beams from medical accelerators, Physics. Procedures in external radiation therapy dosim‐. Medical Biology, 44, R157-R189, 1985. etry with electron and photon beams with max‐. 9. Turian JV, Smith BD, Bernard DA, Griem KL,. imum energies between 1 and 50MeV, Acta.. Chu JC: Monte Carlo calculations of output. Radiol., 19, 55, 1980. factors for clinically shaped electron fields,. 17. Markus B: Beitrage zur Entwicklung der Dosim‐. Journal Application Clinic Medical Physics, 5(2),. etric schneller, Elektrnen Strablentberapie, 123,. 42-63, 2004. 350, 508, 1964 and 124, 33, 1964. 10. Klein EE, Low DA, Purdy JA: Changes in elec‐. 18. Nusse M: Factors affecting the energy-range. tron beam dosimetry with a new scattering. relation of fast electron in aluminum, Physics. foil-applicator system on a CL2100C, Interna‐ tional Journal of Radiation Oncology Biology. Medical Biology, 14, 315, 1969 19. Harder D, Schulz HJ: Some new physical data. Physics, 32(2), 483-490, 1995. for electron beam dosimetry, In: Proceedings of. 11. Choi DR, Wolters J, Mason D, Bailie A: Modified. the European Congress of Radiology, Amsterdam:. sector-integration method for predicting the output factors of electron beams including ex‐. Excerpta Medica, 1997 20. AAPM: Clinical electron beam dosimetry, TG-25. tended source to surface distance. Physics Medical Biology, 45(11), 3367-3372, 2000. Report, Medical Physics, 18, 73-109, 1991 21. ICRU Report No. 35: Radiation dosimetry, elec‐. 12. Choi DR, Mobit PN, Breitman KE: The clinical. trons beam with energies between 1 and 50. implementation of a method for calculating the. MeV, Bethesda, MD: International Commission. output factor and percent depth dose for an. on Radiation Units and Measurements, 1984. electron beam, Physics Medical Biology, 48(7),. 22. ICRU Report. 899-908, 2003 13. Faddegon. BA,. No.. 21:. Radiation. dosimetry,. Electrons with intial energy between 1 and 50 Final. MeV, Washington D,C, International Commission. aperture superposition technique applied to fast. Villarreal-Barajas. JE:. on Radiation Units and Measurements, 16-21,. calculation of electron output factors and depth. 1972. .

(8) 방사선기술과학 Vol. 33, No. 3, 2010. ꋯAbstract. A Study on the Dose Changes Depending on the Shielding Block Type of Irradiation During Electron Beam Theraphy Sun-Yeb Lee ․ Cheol-Soo Park ․ Jae-Seung Lee1) ․ Eun-Hoe Goo1) ․ Jae-Hwan Cho2) ․ Eng-Chan Kim3) ․ Soo-Ho Moon3) ․ Jin-Soo Kim4) ․ 5) 6) 7) Cheol-Woo Park ․ Kyung-Rae Dong ․ Dae-Cheol Kweon Department of Radiological Science, HALLYM COLLEGE ․ 1) Department of Physics, Soonchunhyang University ․ 2) Department of Radiological Science, Gyeonesan University College ․ 3) Department of Physics, Yeungam University ․ 4) Department of Radiation Oncology, Boondang CHA Hospital ․ 5) Department of Radiological Science, Dong-Eui Science College ․ 6) Department of Radiological Science, Gwangju Health College ․ 7) Department of Radiological Science, Shinheung College. The primary focus of this study was to explore the variation in dose distributions of electron beams between different types of construction structure of cut-out blocks embodied in electron cones, given that the structure is considered one of the causes of multiple scattered radiation from electrons which may affect dose distributions. For evaluation, two types of cut-out blocks, divergency and straight, manufactured for this study, were compared in terms of area of interval in distribution of dose, and flatness and symmetric state of surface being radiated. The results showed that divergency cut-out blocks reduced the lateral scattering effects on the thickness of cut-out blocks more substantially than straight ones, leading to more uniform dose distribution at baseline depth. Notably in divergency cut-out blocks, the high dose area decreased more significantly, and more uniform dose distribution was observed at the edge of the irradiated field. This points to a need to consider the characteristics of dose distribution of electron beams when setting up radiotherapy planing at the venues. Therefore, this study is significant as an exploratory work for ensuring high accuracy in dose delivery for patients. ,FZ8PSET multiple scattering, cut-out block in electron cones, dose distribution, flatness of irradiated field, symmetric state of irradiated field. .

(9)