양단 경계조건을 기본함수 (4-112)에 대입하여 계수 값을 구하기 위한 방정식을 구하면 아래와 같다.
→ ″ →
→ ′ →
상기 방정식을 정리하여 얻은 계수,
,
를 기본함수 (4-112)식
에 대입하면,
(4-113) 와 같이 단순-고정 경계조건에서의 기본 파형함수를 생성할 수 있다. 그리고, 기함 수, 우함수 성질을 이용하여 계산과정의 복잡함을 피하고자 파형함수의 수식을 재 정리 하였다.
≦ ≦ (4-114)
(4-115) 2차 모드 이상의 단순-고정 경계조건의 파형 함수는 다음의 방정식 (4-112)을 사 용하여 일반화 할 수 있다.
⋅
⋅ (4-116) ( : 정규화식의 크기를 만족시키는 상수값)방정식 (4-112)에서 구한 파형함수의 운동방정식에 직교 관계식을 이용하여 2차 및 3차 모드 이상의 파형함수를 구할 수 있다. 에 만족하는 값이다.
⋅⋅ (4-117) ( i, j : 진동차수 , : Kronecker delta)이를 이용하여 방정식 (4-5)를 이용한 단순-고정 경계조건의 2차 모드 파형함수는 방정식 (4-118)을 통해 구할 수 있다.
⋅ ⋅ (4-118) 방정식 (4-118)식 양변에 을 곱하여 적분하여 정리하여 (4-120)와 같이 계수를 구할 수 있고,
⋅⋅
⋅ ⋅ (4-119)
⋅
⋅⋅(4-120)
방정식 (4-118) 식 양변을 제곱하여 직교관계식을 적용하여 계수를 다음과 같 이 구할 수 있다.
⋅ ⋅⋅
⋅(4-121)
( : 정규화식의 크기를 만족시키는 상수 값)
(4-120),(4-121)에서 구한 계수들을 방정식 (4-118)식에 대입하면 2차모드 파형함 수를 구할 수 있다.
또한, 단순-고정 경계조건의 3차모드 파형함수는 방정식 (4-122)을 통해 구할 수 있다.
⋅ ⋅ ⋅ (4-122) 방정식 (4-122) 양변에 를 곱하여 적분하면,
⋅⋅
⋅ ⋅ ⋅⋅ (4-123) 와 같고, 여기서 직교관계식에 의해
⋅⋅⋅ 이므로
⋅
⋅⋅(4-124)
와 같이 정리되어, 계수를 구할 수 있다. 다시 방정식 (4-122)식 양변에 을 곱하 여 적분하면,
⋅⋅
⋅⋅ ⋅⋅ ⋅ (4-125) 과 같이 정리되며, 직교관계식에 의해
⋅⋅⋅ 이 되면,
⋅
⋅⋅⋅(4-126)
와 같이 계수를 구할 수 있다. 또한, 방정식 (4-122)식 양변을 제곱하여 직교관계 식을 적용하여 계수를 구할 수 있다.
⋅ ⋅ ⋅⋅
⋅(4-127)
( : 정규화식의 크기를 만족시키는 상수)
(4-124),(4-126) 및 (4-127)에서 구한 계수들을 방정식 (4-122)식에 대입하면 3차 모드 파형함수를 구할 수 있다.
4차 이상 모드함수는 (4-116)식 일반화 함수를 이용하여 모드에 필요한 계수와 다 항식을 구할 수 있다.
나. 3차 방정식 파형함수
· 기본함수
( ≦ ≦ ) (4-128)
· 양단 경계조건
BC GBC NBC
단순-고정 (S-F)
,
′
-* S-F : Simple-Free
양단 경계조건을 기본함수 (4-128)에 대입하여 계수 값을 구하기 위한 방정식을 구하면 아래와 같다.
→
→ ′ →
상기 방정식을 정리하여 얻은 계수, , 를 기본함수 (4-128)식에 대입하면
(4-129) 와 같이 단순-고정 경계조건에서의 기본 파형함수를 생성할 수 있다. 그리고, 기 함수, 우함수 성질을 이용하여 계산과정의 복잡함을 피하고자 파형함수의 수식을 재정리 하였다.
≦ ≦ (4-130)
(4-131) 2차 모드 이상의 고정-자유 경계조건의 파형 함수는 다음의 방정식 (4-132)을 사 용하여 일반화 할 수 있다.
⋅
⋅ (4-132) ( : 정규화식의 크기를 만족시키는 상수값)방정식 (4-132)에서 구한 파형함수의 운동 방정식에 직교 관계식을 이용하여 2차 및 3차 모드 이상의 파형함수를 구할 수 있다. 에 만족하는 값이다.
⋅⋅ (4-133) ( i, j : 진동차수 , : Kronecker delta)이를 이용하여 방정식 (4-132)를 이용한 고정-자유 경계조건의 2차 모드 파형함수 는 방정식 (4-134)을 통해 구할 수 있다.
⋅ ⋅ (4-134) 방정식 (4-134)식 양변에 을 곱하여 적분하여 정리하여 (4-136)와 같이 계수를 구할 수 있고,
⋅⋅
⋅ ⋅ (4-135)
⋅
⋅⋅(4-136)
방정식 (4-134) 식 양변을 제곱하여 직교관계식을 적용하여 계수를 다음과 같 이 구할 수 있다.
⋅ ⋅⋅
⋅(4-137)
( : 정규화식의 크기를 만족시키는 상수 값)
(4-136),(4-137)에서 구한 계수들을 방정식 (4-134)식에 대입하면 2차모드 파형함
수를 구할 수 있다.
또한, 고정-자유 경계조건의 3차모드 파형함수는 방정식 (4-138)을 통해 구할 수 있다.
⋅ ⋅ ⋅ (4-138) 방정식 (4-138) 양변에 를 곱하여 적분하면,
⋅⋅
⋅ ⋅ ⋅⋅ (4-139) 와 같고, 여기서 직교관계식에 의해
⋅⋅⋅ 이므로
⋅
⋅⋅(4-140)
와 같이 정리되어, 계수를 구할 수 있다. 다시 방정식 (4-138)식 양변에 을 곱하 여 적분하면,
⋅⋅
⋅⋅ ⋅⋅ ⋅ (4-141) 과 같이 정리되며, 직교관계식에 의해
⋅⋅⋅ 이 되면,
⋅
⋅⋅⋅(4-142)
와 같이 계수를 구할 수 있다. 또한, 방정식 (4-11)식 양변을 제곱하여 직교관계식 을 적용하여 계수를 구할 수 있다.
⋅ ⋅ ⋅⋅
⋅(4-143)
( : 정규화식의 크기를 만족시키는 상수)
(4-140),(4-142) 및 (4-143)에서 구한 계수들을 방정식 (4-138)식에 대입하면 3차
모드 파형함수를 구할 수 있다.
4차 이상 모드함수는 (4-132)식 일반화 함수를 이용하여 모드에 필요한 계수와 다 항식을 구할 수 있다.